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5.4.1.2 Derivation 2在线视频

5.4.1.2 Derivation 2

下一节:5.4.2.1 Discussion

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5.4.1.2 Derivation 2课程教案、知识点、字幕

前面的话我们已经推导出来了多光束干涉情况下

透射光的光强

它随着跟位相的关系

跟反射率之间的关系

是什么样一个形式

并且讨论了简单的一个情况

就是在低反射率的情况下我们会发现

反射的光强

它等于总光强减去透射光强的话

它和我们以前所推导的双光束干涉的时候

cosφ的那个形式是完全一致的

但是在我们现在来看的话

我们更感兴趣的话

是我们第二个情况

我们第一种情况的话上一节的话

讨论了当R小于小于1的时候

我们会发现反射的光强

就是一个像双光束干涉的一个cosφ的一个dependence

那么在我们更感兴趣的话是我当R趋于1

R不可能大于1了

这种情况下我们称之为Rbig

或者叫高反射率的情况下

在这种高反射率的情况下

那么还是一样

这个地方不偷懒了

我把透射的光强这个式子重写一遍

这个部分不要了

入射的光强1加上Fsinφ/2的平方

那么我可以当F

也就意味着

Rbig就意味着我的Fbig

当Fbig的时候的话

F是比较大的一个数值的时候

我这边的φ如果偏离理想值一点点

我底下的话相当于一个大数

乘上一个值被I0除

那我这个光强就会发生变化

实际上是这样一个情况

所以我们把光强随着位相的变化画出来

它不再是cos的一个形式了

是这样一个函数形式

这个函数形式如果大家有兴趣的话

那么这个函数形式叫做一个Airy function

叫做艾利函数

这又是一个术语

那么这个它和φ的形式的话这样子的

当一定的φ的时候

我的透射光强比较高

φ满足一定条件的时候

光强比较高

当我φ偏离了理想情况的话

我的光强就掉的比较快

所以它是这样一个形式

那么这个函数直接从这个式子上可以读出来

为什么会出现这样一个形式

首先第一个的话

最大值出现在什么地方

非常简单显而易见

φ=2π的整数倍的时候

那么这个地方变成sinπsin2π等等

这个值是0

所以这个时候我的It是最高等于I0

这个就是我们开始讲多光束干涉时

提出来的那个谜题

当我在适当条件下会发现

我的透射光确确实实可以让

全部的入射光都透过来

尽管我是两个高反镜

这就是多光束干涉所造成的一个效果

那么这个的原因是什么

这个的原因非常简单了

这是因为我在多光束干涉的时候的话

我现在用一个phaser来表示

当满足φ=2nπ的时候

这意味着我的

我这前面把这个图再调出来好吧

我的1'2'3'是代表

我现在用它的场1'2'3'的场

我都用一个小箭头

或者叫phaser来表示

那么在这种情况下

当我φ=2nπ的时候

意味着我出射的这些各条光束意味着什么呀

它们的位相都是一样的

这是1'2'3'点点点

所有的这些尽管是的

每一个它们的振幅都非常小

因为它们都要受到r'的平方等等这样子的

tt'也不大

这些值都是很小的一些数值

百分之一万分之一

但是有很多很多的这些光束叠加在一起

它们又是同位相叠加起来相干增强

所以我得到的出射光

它们叠加在一起

用∑来表示

它会得到比较强的一个场

在这种情况下

比如说φ=2nπ的时候

这是我的出射光

平方以后得到我的强度

所以这个东西的话叫相干增强

这叫constructive

但是我们回答的问题是

当我φ=2nπ的时候

如果我透射光相干增强了

下面我来问一个问题

那作为反射光

反射光应该是去抵消掉

因为一边的强度增强了

另一边的强度必然减弱

否则就要破坏能量守恒了

那么可是当我φ=2nπ的时候

1和2之间的位相差不应该也是0或者是2π

3和2之间位相差也是2π

4和3之间的位相差也是2π

那也就意味着

我1234作为反射光呢

所以作为反射光

难道1234之间

它们不相干增强吗

如果它们也是相干增强

因为这个位相它们的相邻之间我们说了

这个位相差也是φ

那么在这种情况下

如果它们也相干增强

那就有矛盾了

透射光和反射光不可能同时相干增强

那么问题出在哪

实际上你看一下

是的位相差如果φ=2nπ的时候

它们的表观位相差确确实实是2π4π等等

但是注意了这个地方这个地方

因为存在一个半波损

当它俩的位相差2π的时候

这俩正好是相互抵消

所以我们说当φ=2π的时候

或者2nπ的时候

没错这些的光波

我们看这些的光波之间不存在什么的半波损

所以234这些都是相干叠加的

但和1之间正好出现个相反

所以作为reflection的情况是这个样子的

这个是我们我用这个箭头代表1

那么234

2和1之间它们存在一个位相差φ

φ是2nπ 那好没有位相差

但是r'=-r

这就加了一个π的位相差

这也叫半波损

所以2是tt'是一个小的值

因为r'比较大

所以tt'比较小

那么这个2是比1小

所以23然后还有4

所以作为reflection的情况下

正好是处在这样一个情况

是的φ=2π

但是234这些光叠加在一起

正好去抵消谁啊

正好抵消第一次反射这个比较大的一个光场

所以在这种情况下

当我位相差满足这个关系的时候

恰好是我的透射光叫相干增强

我的反射光正好是其他的234之间

高阶的反射去抵消第一个

所以这个叫destructive

能量守恒是不会被破坏的

我解释了为什么在这个条件下

我的透射光物理的一个图像

为什么透射光是最大的

反射光是最小的

那么还有另外一个重要的参数

是我这个分布的我们称之为width宽度

所以我们讲第二个部分

作为多光束干涉我的这个宽度是什么

因此而引进来

我们讲这个width宽度

因此引进来我们所define的一个叫做Finesse精细度

那么这个宽度来讲的话是比较好理解的

这个宽度的话我们要定义一下

定义的话我们叫full width @ half max

叫半高全宽

简称的话就是Fw

我们前面可能已经提过了叫半高全宽

它的定义就是

我在这个高度是I0

当我在I0/2的时候

我这一段的Δφ我叫

用这个表示

这一段的Δφ这个宽度是多少

那么同样子对于这个来讲也是一样

这个东西这个就叫我的半高全宽

这个推导是直截了当的

那我知道这个公式

我把It取成I0/2

算出这个φ1φ2的大小

一减就得到了

所以这个具体的计算我不在这个地方计算了

当然这个地方我用一个ε来表示了

懒得写两个式子

这个叫半高全宽

所以这个东西代表半高全宽

它和我的F的关系是什么样子的话

这个的关系式就是

直接的计算4除上根号F

所以我们看到的话

当我R大的时候

F当然也大

那也就是说意味着我有一个small ε

线宽是要变窄的

随着我的反射率越高

我这个线宽会变得越窄

那么这个理解的话也容易理解

所谓反射率高意味着什么

反射率高意味着我参加干涉的光束就会越多

那么有那么多的光束来进行干涉

我这个φ的含义是什么

φ的含义是两两相邻的光束之间的位相差

那么我这个Δφ窄是什么意思

我Δφ窄意味着如果我的φ偏离这个最佳值一点点

我的光强一下子就掉下来

那么为什么多光束干涉叠加在一起

我就容易得到一个窄的这样子一个光强的一个分布

其实也很好理解

我们还是用phaser来理解它

我们来看我们有1'

所谓多光束干涉好

有很多很多的光束

随着r的增加我这有r'

当然我这个地方画不完了

就是这个地方是n'

Δφ代表光束越多

那我就意味着有更多的phaser在这里

我这边的Δφ

我这边的φ代表一个含义

φ代表的含义是两两光束之间

它们的位相差

在我们前面来看

这种时候是所有的光束

它们都是等位相的

这样排列好了

现在如果我的φ

稍稍偏离了这样等位相的一个条件

换句话说稍稍偏离了这个数值以后

也就意味着我这两两phaser之间的话形成了一个小的夹角

所以当我有许许多多这样的光束

叠加在一起的时候的话

尽管两两之间它们的位相差

偏离这个值一点点

但是这一点点的偏离的话

我们画下去的话就会发现

1'和2'之间有小夹角

2'跟3'有小夹角

当我的光束很多的时候的话

很快的只要有一点点这个Δφ的变化

我立刻就会发现这样叠加出来的一个结果的话

这个∑的话是趋于0的

换句话说是small

不严格是0了

这应该从这个图像上

两两之间有一个小夹角

这样叠加出来一个矢量的叠加结果会给一个小值

我这个n越多

那么我需要两两之间很小一个夹角

所以这也就是为什么

当我反射率增加

我的分布的这个宽度会变窄

这也就是利用多光束干涉的时候

我们能够提高它对位相差

位相敏感度的最根本的一个原因

其实在生活中的话

用生活中的一个例子更容易理解

为什么多光束干涉的时候

相干的条件是比较敏感

那就好像很多的人

大家一起用力推一个人两个人

好一个人做事无所谓相干

两个人做事的时候

两个人用的力的方向大致相同的时候

那好这我们叫做干涉增强了

只要两个人互相扯后腿

基本上就是你往前我也往前

但是我们的方向不太一样

换句话说我的位相差严格来讲不为0

但是这还是共同向前的一个力

但是如果我们假想

成千上万的人来进行这样一个东西

如果一个人推的方向

和另外相邻一个人方向之间产生一个非常小的差别

在这个地方我们叫角度差

实际上是位相差

产生一个小差别

那么成千上万人的话就会发现

张三往这边推

那么过个几百人的话

那个李四推的方向完完全全可能是相反的

这就产生抵消了

所以让更多的人沿着一个方向努力的话

这个条件要比两个人沿着一个方向努力更加苛刻

在光学上就是我们多光束产生的相干条件的话

是只要偏离这个条件一点

那么我们的强度就会受到比较大的一个影响

那么我们再来看

刚才我是用一个类比

或者说比喻来说明为什么在多光束干涉的时候

我们的光强随着位相的变化的敏感度会增加

那么这一部分的话确实反映在所谓的

就是我看这张图

我们所谓的位相的这个full width half max线宽上

那么与此相关的

这个宽度相关的我们还定义一个

在仪器上有时候定义为叫Finesse

叫精细的程度

或者叫精细度

那么这个Finesse定义是什么

还是看这张图

在这张图上的话我干涉的条纹

这叫我干涉的条纹

这是我随位相分布的一个变化

每一个条纹有一定的宽度

所以我条纹和条纹之间

有一定的间距

当然我现在画出来的话是位相上的间距

那么条纹和条纹之间有一定的间距

这相邻的两个比如说极大值

它们的间距是多少

很简单φ=2mπ的时候是最大值

这是2mπ这是2m+1π

所以这两个差别这就是2π

这两个地方的话是2π

那么线宽是多少

线宽我已经求出来了

线宽是这个ε

所以我的Finesse的定义是什么

我这个Finesse的定义

这个定义文字上描述

是峰峰之间的间隔spacing between peaks

峰峰之间的间隔除上线宽

full width half max每峰的宽度

这就是我Finesse直观的一个定义

那么在这样的情况下

在我这个问题中

我峰峰之间的距离是2π

宽度来讲是ε是这个东西

在这个时候的话

很简单的话非常直观的话

我的Finesse的定义是这个样子

所以F和这个f

我用花体的一个F来表示Finesse

它和这个coefficient Finesse我们定义的这个F

如果我们还记得这个F是4R/(1-R)

R是r的平方

它和这个coefficient Finesse之间当然存在这样一个关系

这个叫做Finesse

Finesse定义就是这样子

为什么定义这个Finesse

下面我们来说一下

还是看这张图

定义这个Finesse

Finesse的话我们会发现它跟什么有关

它跟仪器的分辨率有关

什么叫仪器的分辨率

仪器的分辨率是这样子

就是有两个峰我可以把它分开

那么我们来看Finesse的一个定义

它的直接的一个物理含义是什么

是峰峰之间的距离除上峰的一个宽度

那换句话说

Finesse高是什么意思

Finesse高就意味着我两个峰离的比较远

给定一定的峰宽

我两个峰离的比较远

那么好这两个峰当然容易分开来

即使这两个峰是胖的

但是它们分的比较远

我也能够分开它

还有一种情况的话

如果峰峰之间是这种情况

我的峰和峰之间的距离

因为有干涉条件它就是2π是固定的

但是如果我每一个峰的宽度比较窄

也就是说ε比较小

那我的Finesse就要大

那也就意味着我是有两个峰挨的比较近

但是每个峰比较细

那我也是可以给它分开来

因此我的Finesse

用这样子的峰峰之间的距离

除上它们之间的宽度来表示

就和我仪器能否分辨出信号

这个分辨率是密切关联在一起的

所以我们后面会看到这个Finesse

在实际应用中

Finesse和仪器的分辨率是联系在一起的

举个例子也很简单

就是如果有两个瘦子

但即使挨得近

你也能把它们两个分开来

如果两个胖的挨的近

那有可能看上去就好像一个人了

当然如果两个胖的离的比较远

你也能把它们分开来

所以用这样一个例子来看的话

我们就可以比较直观的来理解

为什么来定义这样一个Finesse

所以这一部分的话

我们就讲了多光束干涉

推导出来它的光强分布的一个形式

以及什么时候它会最大

什么时候它的光强宽度的分布到底是什么

等等等等这些

下面来讲类比于我们在讲双光束干涉的时候

在讲完双光束干涉以后

我们有应用

我们要讲Michaelson Interferometer

下面要讲的多光束干涉

我们要看多光束干涉的应用

这一部分的话就是我们下面一个叫做

Fabry-Perot Interferometer

叫法布里普罗干涉仪

这一部分就是多光束的应用

类比于Michaelson Interferometer

在双光束的作用

光学课程列表:

Chapter 1 General Property of Wave(波的一般性质)

-1.0 History of Optics 光学的历史发展

--1.0 History of Optics

-1.1 Why Classical Wave Theory is Correct 经典理论为何正确

--1.1 Why Classical Wave Theory is Correct

-1.2 Wave and Wave Equation 波和波动方程

--1.2 Wave and Wave Equation

-1.3 Harmonic Wave 简谐波

--1.3 Harmonic Wave

-1.4 Phase Velocity and Phase Difference 相速度与相位差

--1.4 Phase Velocity and Phase Difference

-1.5 Superposition Principle 叠加原理

--1.5.1 Superposition Principle Part I

--1.5.2.Superposition Principle Part II

-1.6 Example of Superposition and Reciprocal Relation 叠加例子与反比关系

--1.6 Example of Superposition and Reciprocal Relation

-1.7 Euler Formula and Phasor 波的复数表达和旋转矢量表示

--1.7 Euler Formula and Phasor

-1.8 Doppler Effect 多普勒效应

--1.8.1 Doppler Effect Part I

--1.8.2 Doppler Effect Part II

-1.9 Doppler Broadening 多普勒展宽

--1.9 Doppler Broadening

-1.10 Plane Wave and Spherical Wave 平面波与球面波

--1.10 Plane Wave and Spherical Wave

-第一章习题

--习题

-第一章讲义

Chapter 2 Electro-Magnetic Wave(电磁波)

-2.1 Maxwell Equations(Maxwell 方程组)

--2.1 Maxwell Equations

-2.2 Wave Equation for E-M Field(电磁场的波动方程)

--2.2 Wave Equation for E-M Field

-2.3.1 Index of Refraction(折射率)

--2.3.1 Index of Refraction

-2.3.2 Understanding n from Dipoles(用偶极模型理解折射率)

--2.3.2 Understanding n from Dipoles

-2.4 E-M Wave is Transverse(电磁波是横波)

--2.4 E-M Wave is Transverse

-2.5 Energy Flow of E-M Wave(电磁波的能流)

--2.5 Energy Flow of E-M Wave

-2.6 Momentum and photo-Pressure(动量和光压)

--2.6 Momentum and photo-Pressure

-2.7.1 Dipole Oscillator 1(偶极振子1)

--2.7.1 Dipole Oscillator 1

-2.7.2 Dipole Oscillator 2(偶极振子2)

--2.7.2 Dipole Oscillator 2

-2.8 Radiation by Dipole Oscillator(偶极振子的辐射)

--2.8 Radiation by Dipole Oscillator

-第二章习题

--习题

-第二章讲义

Chapter 3 Light Propagation through Homogeneous and Isotropic Media

-3.1 Reflection and Refraction (反射与折射)

--3.1 Reflection and Refraction

-3.2 Huygens Principle(惠更斯原理)

--3.2 Huygens Principle

-3.3.1 Fermat Principle part1: Optical Path Length (费马原理第一部分:光程)

--3.3.1 Fermat Principle part1: Optical Path Length

-3.3.2 Fermat Principle part2: an Explanation (费马原理第二部分:一种解释)

--3.3.2 Fermat Principle part2: an Explanation

-3.4.1 Scattering Point of View 1 (散射图像1)

--3.4.1 Scattering Point of View 1

-3.4.2 Scattering Point of View 2 (散射图像2)

--3.4.2 Scattering Point of View 2

-3.5 Reflection and Refraction Rules Derived from Boundary Conditions of Maxwell Equations(利用Maxwell方

--3.5 Reflection and Refraction Rules Derived from Boundary Conditions of Maxwell Equations

-3.6.1 The Basic problem and Setup of Coordinates (基本问题和坐标系的建立)

--3.6.1 The Basic problem and Setup of Coordinates

-3.6.2 The Reflection and Transmission Coefficients (发射与透射系数)

--3.6.2 The Reflection and Transmission Coefficients

-3.6.3 Discussion on Amplitude of the Coefficients (对系数大小的讨论)

--3.6.3 Discussion on Amplitude of the Coefficients

-3.6.4 Discussion on Phase of the Coefficients (对系数位相的讨论)

--3.6.4 Discussion on Phase of the Coefficients

-3.7 Stokes Relation and Half Wavelength Difference (Stokes关系式和半波损)

--3.7 Stokes Relation and Half Wavelength Difference

-第三章习题

--习题

-第三章讲义

Chapter 4 Geometric optics(几何光学)

-4.1 Introduction(几何光学介绍)

--4.1 Introduction

-4.2 Important Jargons(重要的术语)

--4.2 Important Jargons

-4.3.1 Image formation by Spherical Surface and Paraxial Approxiamation(球面成像和傍轴近似)

--4.3.1 Image formation by Spherical Surface and Paraxial Approxiamation

-4.3.2 Image Formation Formula(成像公式)

--4.3.2 Image Formation Formula

-4.3.3 Example and Transverse Magnification(例题和横向放大率)

--4.3.3 Example and Transverse Magnification

-4.4 Thin Lens(薄透镜)

--4.4 Thin Lens

-4.5 Thick Lens(厚透镜)

--4.5 Thick Lens

-4.6.1 Matrix Treatment 1: Matrix for Propagation and Refraction(矩阵处理1:表示传播与折射的矩阵)

--4.6.1 Matrix Treatment 1: Matrix for Propagation and Refraction

-4.6.2 Matrix Treatment 2: Lens Matrix(矩阵处理2:透镜矩阵)

--4.6.2 Matrix Treatment 2: Lens Matrix

-4.6.3 Matrix Treatment 3: Relations between Matrix Elements and Cardinal Points(矩阵处理3:矩阵元与主点的联系)

--4.6.3 Matrix Treatment 3: Relations between Matrix Elements and Cardinal Points

-第四章习题

--习题

-第四章讲义

Chapter 5 Interference and Coherence(Part 1)

-5.0 What is Interference(什么是干涉)

--5.0 What is Interference

-5.1.1 Superposition of Waves: General Case(波叠加的通式)

--5.1.1 Superposition of Waves: General Case

-5.1.2 Adding Wave with Same Frequency and Direction(同频同向波的叠加)

--5.1.2 Adding Wave with Same Frequency and Direction

-5.1.3.1 Standing Wave 1 (驻波(上))

--5.1.3.1 Standing Wave 1

-5.1.3.2 Standing Wave 2 (驻波(下))

--5.1.3.2 Standing Wave 2

-5.1.4.1 Adding Waves with Different Frequencies 1: Beat and Group Velocity(不同频率波的叠加(上):拍和群速度)

--5.1.4.1 Adding Waves with Different Frequencies 1: Beat and Group Velocity

-5.1.4.2 Adding Waves with Different Frequencies 2: Continuous Frequency Spectrum(不同频率波的叠加(中):连续的频谱)

--5.1.4.2 Adding Waves with Different Frequencies 2: Continuous Frequency Spectrum

-5.1.4.3 Adding Waves with Different Frequencies 3: property of Wave Packet and Reciprocal Relation(不

--5.1.4.3 Adding Waves with Different Frequencies 3: property of Wave Packet and Reciprocal Relation

-5.2.1 Interference of Two Point Sources and Coherent Condition(两个点源的干涉和相干条件)

--5.2.1 Interference of Two Point Sources and Coherent Condition

-5.2.2 Young's Double-Slits Experiment(杨氏双缝干涉实验)

--5.2.2 Young's Double-Slits Experiment

-5.2.3 Another Treatment of Young's Interference, Paraxial and Far-field Condition(杨氏干涉的另一种处理,傍轴和远场条

--5.2.3 Another Treatment of Young's Interference, Paraxial and Far-field Condition

-Chapter 5 Interference and Coherence(Part 1)--第五章习

-5.3.0 Interference by Thin Film(薄膜干涉)

--5.3.0 Interference by Thin Film

-5.3.1 Equal Thickness Fringe(等厚干涉条纹)

--5.3.1 Equal Thickness Fringe

-5.3.2 Equal Inclination Fringe(等倾干涉条纹)

--5.3.2 Equal inclination Fringe

-5.3.3 Michelson Interferometer(Michelson干涉仪)

--5.3.3 Michelson Interferometer

-5.4.0 Multibeam Interference(多光束干涉)

--5.4.0 Multibeam Interference

-5.4.1.1 Derivation 1(理论推导(上))

--5.4.1.1 Derivation 1

-5.4.1.2 Derivation 2(理论推导(下))

--5.4.1.2 Derivation 2

-5.4.2.1 Discussion(结论与讨论)

--5.4.2.1 Discussion

-5.4.2.2 Application: F-P Interferometer(应用:F-P 干涉仪)

--5.4.2.2 Application: F-P Interferometer

-5.5.0 Coherence Theory(相干理论)

--5.5.0 Coherence Theory

-5.5.1 Spatial Coherence(空间相干性)

--5.5.1 Spatial Coherence

-5.5.2.1 Temporal Coherence(时间相干性)

--5.5.2.1 Temporal Coherence

-5.5.2.2 Coherent Time and Length(相干时间和相干长度)

--5.5.2.2 Coherent Time and Length

-5.5.3.1 Definition of Correlation Function(关联函数定义)

--5.5.3.1 Definition of Correlation Function

-5.5.3.2 Correlation Function and Coherence(关联函数与相干)

--5.5.3.2 Correlation Function and Coherence

-第五章习题(下)

--习题

-第五章讲义

Chapter 6(1)

-6.1 basic problem in diffraction(衍射的基本问题)

--6.1 basic problem in diffraction

-6.2.1 Huygens-Fresnel Principle and Kirchhoff Euation(惠更斯-菲涅耳原理和基尔霍夫方程)

--6.2.1 Huygens-Fresnel Principle and Kirchhoff Euation

-6.2.2 Fresnel and Fraunhoffer Diffraction(菲涅耳与夫琅和费衍射)

--6.2.2 Fresnel and Fraunhoffer Diffraction

-6.3.1 Fresnel Diffraction 1: Half Wavelength Plate(菲涅耳衍射1:半波带法)

--6.3.1 Fresnel Diffraction 1: Half Wavelength Plate

-6.3.2 Fresnel Diffraction 2: Phasor Method(菲涅耳衍射2:旋转矢量法)

--6.3.2 Fresnel Diffraction 2: Phasor Method

-6.3.3 Fresnel Diffraction 3: Opaque Disk and Babinet Principle(菲涅耳衍射3:圆屏衍射和Babinet原理)

--6.3.3 Fresnel Diffraction 3: Opaque Disk and Babinet Principle

-6.3.4 Fresnel Diffraction 4: Fresnel Zone Plate(an application)(菲涅耳衍射4:菲涅耳波带片(一个应用))

--6.3.4 Fresnel Diffraction 4: Fresnel Zone Plate(an application)

-6.4.0 Fraunhoffer Diffraction: General Expression(夫琅和费衍射1:普遍表达形式)

--6.4.0 6.4.0 Fraunhoffer Diffraction: General Expression

-6.4.1.1 Single Slit Fraunhoffer Diffraction(单缝夫琅和费衍射)

--6.4.1.1 Single Slit Fraunhoffer Diffraction

-6.4.1.2 Characteristic of Single Slit Case(单缝衍射的特点)

--6.4.1.2 Characteristic of Single Slit Case

-6.4.2 Fraunhoffer Diffraction for Rectangular Window(矩形窗口的夫琅和费衍射)

--6.4.2 Fraunhoffer Diffraction for Rectangular Window

-6.4.3.1 Fraunhoffer Diffraction for Circular Aperture(圆孔的夫琅和费衍射)

--6.4.3.1 Fraunhoffer Diffraction for Circular Aperture

-6.4.3.2 Diffraction Limit on Resolution(分辨率的衍射极限)

--6.4.3.2 Diffraction Limit on Resolution

-第六章习题(上)

--习题

Chapter 6(2)

-6.5.1 Fraunhoffer Diffraction for 2-slits Case(双缝夫琅和费衍射)

--6.5.1 Fraunhoffer Diffraction for 2-slits Case

-6.5.2.1 Multi-slits Dffraction 1: Intensity distribution(多缝衍射1:光强分布)

--6.5.2.1 Multi-slits Dffraction 1: Intensity distribution

-6.5.2.2 Multi-slits Diffraction 2: Interference between Slits and Principal maxima(多缝衍射2:缝间干涉和主极大)

--6.5.2.2 Multi-slits Diffraction 2: Interference between Slits and Principal maxima

-6.5.2.3 Multi-slits Diffraction 3: Missing Order and Examples(多缝衍射3:缺级与例题)

--6.5.2.3 Multi-slits Diffraction 3: Missing Order and Examples

-6.5.3.1 Grating Spectrometer(光栅光谱仪)

--6.5.3.1 Grating Spectrometer

-6.5.3.2 Dispersion Relation of Grating Spectrometer(光栅光谱仪的色散关系)

--6.5.3.2 Dispersion Relation of Grating Spectrometer

-6.5.3.3 Dispersion Power and Resolution(色散能力和分辨率)

--6.5.3.3 Dispersion Power and Resolution

-6.5.3.4 Free Spectral Range(自由光谱程)

--6.5.3.4 Free Spectral Range

-第六章习题(下)

--习题

-第六章讲义

Chapter 7

-7.0 introducing Fourier expansion and transform(介绍傅里叶展开与变换)

--7.0

-7.1.1 Fourier transform for periodic functions(周期函数的傅里叶展开)

--7.1.1

-7.1.2 examples on Fourier expansion(傅里叶展开的例子)

--7.1.2

-7.2.1 Fourier transform for general functions(一般函数的傅里叶变换)

--7.2.1

-7.2.2 Fourier transforms of some typical functions and relation on width distribution(一些典型函数的傅里叶变换和分

--7.2.2

-7.3.1 Dirac delta function(狄拉克delta函数)

--Video7.3.1

-7.3.2 Fourier transform of the delta function(delta函数的傅里叶变换)

--7.3.2

-7.4.1 properties of Fourier transform(傅里叶变换的性质)

--7.4.1

-7.4.2 Fourier transform of derivatives(函数导数的傅里叶变换)

--7.4.2

-7.4.3 what is convolution between functions(函数的卷积是什么)

--7.4.3

-7.4.4 Fourier transform of convolution(卷积的傅里叶变换)

--7.4.4

-7.5 relation between fourier transform and Fraunhoffer equation(傅里叶变换与夫琅禾费衍射之间的关系)

--7.5

-7.6 Abbe image formation(阿贝成像原理)

--7.6

-Chapter 7--第七章习题

-第七章讲义

Chapter 8(上)

-8.1 what is polarization(什么是偏振)

--8.1

-8.2.1 how to express polarization state(如何表达偏振态)

--8.2.1

-8.2.2 unpolarized and partial polarized light(非偏振态和部分偏振态)

--8.2.2

-8.3 linear polarizer(线偏振片)

--8.3

-8.4.1.1 Jones vector(Jones 矢量)

--8.4.1.1

-8.4.1.2 Transformation of Jones Vector(Jones 矢量的变换)

--8.4.1.2

-8.4.2 Jones matrix(Jones 矩阵)

--8.4.2

-第八章(上)习题

--习题

Chapter 8(下)

-8.5.1 Birefringence and a simple illustration

--8.5.1 Birefringence and a simple illustration

-8.5.2 Ordinary and Extraordinary light

--8.5.2

-8.5.3 Typical Examples

--8.5.3

-8.6.1 application 1-linear polarizer

--8.6.1

-8.6.2.1 application 2-quarter wave plate

--8.6.2.1

-8.6.2.2 application 2-change polarization state by quarter wave-plate

--8.6.2.2

-8.6.2.3 application2-change direction of polarization by half-plate

--8.6.2.3

-8.7.1

--8.7.1

-8.7.2

--8.7.2

-8.7.3

--8.7.3

-8.7.4

--8.7.4

-8.8.1

--8.8.1

-8.8.2

--8.8.2

-8.8.3

--8.8.3

-第八章(下)习题

--习题

-第八章讲义

期末测试

-期末测试

--期末测试

5.4.1.2 Derivation 2笔记与讨论

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