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6.4.1.2 Characteristic of Single Slit Case在线视频

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6.4.1.2 Characteristic of Single Slit Case课程教案、知识点、字幕

前面的话我们已经讨论了

最简单的一个情况

一维的形式下

一个方孔函数

那么它的Fraunhoffer衍射分布是什么

结论的话

我把上一节的内容的话总结在这个地方

我们通过计算结果得到的一个结论的话

在衍射屏上

当然是满足Fraunhoffer的条件

远场条件

在这个时候的话

衍射屏上各点的场强的分布

跟我方孔大小有关系

跟我场强大小也有关系

都包含在C里面

其中还有其他的一些常数

另外的一个的话

随着X`的关系反应在sinα比上α这个sinc函数中

其中α的定义的话是πasinΘ除上λ

其中Θ的话我们称之为衍射角

它和我观测屏上的位置

这样子简单的一个关系

好了

因此的话给定我衍射屏上的位置

那么X`或者给我Θ

那么这一点的场强分布大小

我们已经知道了

第一个来讲的话我们来看一下

这个场强大小的最大点是在哪

Max of U(x`)或者U(α)或者U(θ)

我也可以管它

经常的我们在写

这个衍射分布的时候

有的是用位置X Y来表示

有的直接用角度

用Θ来表示

所以我写U(x`)等于我写U(Θ)

那么这个的最大值的话

我们很简单的就会发现

当然是发生在这个函数也最大

这因为是一个常数

这个函数最大的地方

但是sinc函数最大的地方

发生在什么地方啊

这个是α等于零的地方

在这个时候的话

sinα比上α是等于1的

这是它的最大值

这是sinc函数最大的地方

这我们以前已经讨论过了

α等于零的时候就意味着Θ等于零

从这个式子你可以看出来

Θ等于的含义是什么含义啊

Θ等于零的含义很简单

就是沿着原来的光传播的方向

当然这个方向原来光传播方向

就好像这个衍射不存在一样

这个方向就是我们几何光学的方向

这实际上就是我们

这是几何光学的方向

几何光学的方向确实是

对应着我这边的衍射中的最大的值

在这个例子中

另外的话

由此的话

因为我Ca在一起还相对讨厌一点

我可以把U(x`)写成什么呀

U(x`)给它写成U0

x`等于0

或者Θ等于零的时候的话

这一点最大值和

一个sinc函数乘积

因为当这个东西等于零的时候

这是1

所以U0恰好是Ca

这就是这样子写出来

其他各点的话相对于U0的比值

实际上就是一个sinc函数的比值

其他的点U(x`)在其他的点和它最强的点的比值

自然U(x`)比上U0

是我一个sinc函数的一个比值

因此的话

除了几何光学给出来的这个最大点方向以外的话

其他的方向

其他的Θ的方向

也一样会有光强的分布

这是我们所说的衍射的这个分布

当然我们首先来着重来看

这个几何光学的方向

一定是一个衍射最大值的方向

是不具有一个普遍性的呢

我们的结论是在这个例子中自然给出来的话

是几何光学的方向

就是我最大值的方向

但是这个结论实际上是有普遍性的

这是一个相当一个General Results

这是几何光学的方向对应着

我们衍射的最大值的方向

这个几何光学的方向

对应着衍射的最大值的方向

这个的原因是因为

我们有费马原理在几何光学中

在几何光学中的费马原理的话

代表着物像之间是等光程的

所以由这边发出来的光

如果沿着这个方向

各点的叠加起来的话

他们因为光程相等

意味着位相相等

所以

我们简单来总结为什么会有这个原因的话

其实的话

这是一个相当广泛的一个结论

因为我们在几何光学是满足

所谓的费马原理的

而费马原理本质上是什么

是一个等光程原理

这个理论的话会存在着

等光程

Equal OPL

可是等光程就意味着什么

意味着等位相

等位相意味着叠加起来的话会出现

constructive intreference

相干增强

那当然这东西的话

就对应着最大值

因此几何光学的方向

确实是对应着衍射的最大的方向

但是衍射的话我们会发现

这个光强的分布

除了几何光学所给出的方向

在这种情况下

几何光学方向就是零

沿着原来的这个传播的方向

在其他的方向X`或者Θ

其他的方向上一样有光强的分布

所以的话

这个地方的话

我们要讨论的话

其他方向上的分布

我们看到的话

几何光学给出来的方向

对应着衍射最大的方向

但是衍射的除了几何光学给它最大的方向

其他的方向上也有强度的分布

所以我们现在的话就来看其他方向上

这个强度的分布

以及换句话说

衍射的这个范围有多大

多大的衍射角里头的话

这个强度的话

我认为它不为零

是不可忽略的

那么我们首先来看

为了定义出来这个衍射的这个范围

我们首先来看什么时候衍射的话

它的强度掉为零了

所以我们来看的这个问题的话

就是第二个问题

就是U(x`)等于零

什么地方的话

我衍射的这个的场变成零了

那当然从这个关系式来看的话

自然是α

sinα等于零

α不等于零

这个整个是r

这个简单的条件就是α等于mπ

α等于mπ

那么把整个sinc函数化出来α和U的关系

这个地方是最大值

那当然第一个为零的地方

α等于π

α等于2π等等

当然另外的一个角度

这边我叫正的角度Θ

是正的

这边是负的值

负的值对应这样子的

说白了就是我的衍射屏的下半边

这半边的话完全是对称的就不画出来了

所以

这个是我们衍射的强度为零的地方

我们来看到的衍射的图文

就是有明暗这样子的干涉的条纹

这个地方的明我们说了对应的最大

从几何光学上可以理解

光程一样

相干增强

那么这个地方的话

为什么会出现一个暗的呢

其实的话也有一个非常直观的一个物理的解释

比如说第一个地方

出现暗纹的时候

是α等于π

那α等于π的话

我们把α直接写出来

α等于πasinΘ

α等于π

就是πasinΘ除上λ

等于π

也就意味着这种时候的话

是asinΘ等于一个波长

可是我们来看一下 asinθ是什么一个含义

我们把这个屏给写出来

沿着一个衍射的方向

这是两个极限的点等于是我积分的下端和上端

沿着这个衍射的方向

这个方向上我称之为Θ

asinΘ是什么含义

a这是我缝的这个宽度

asinΘ是代表沿着这个方向传播的波要叠加在一起

最大的两个波之间的光程差

最大的光程差有可能是什么

我们发现asinΘ

就是这一段

底端的波

和上端的这样子的

光程

这两个波的光程

他们的差值

这就是asinΘ

红的这个写的就是asinΘ

它如果是等于λ的话是意味着什么

意味着我可以把所有的这些波的贡献给它

当然实际上我们做的是做积分

不光是这两个波了

所有的波都要叠加在一起

但是如果asinΘ正好等于λ的话

我正好可以给它划分成为两个区域

这两个区域

正好是两个半波带

为什么呢

这是第一个半波带

这是二分之λ

这又是二分之λ

所以当我asinΘ等于λ的时候

意味着我的叠加的过程中

我正好可以给它分成偶数个半波带

那么分成偶数个半波带意味着

两个

每一个半波带之间是相干增强的

但两两个半波带之间是来相干抵消的

因此在这种情况下的话

并不奇怪我的场强会掉成零

好了

我们理解了为什么会有暗纹的出现

在这个时候的话可以说

因为干涉的原因产生了抵消

那么下面来看一下

有了这样子的一个

我们有了最大值

有了第一个零

我就可以来定义我

所谓的叫做衍射的范围

第三个

我们来看这个衍射的范围

就可以来定义了

知道了最大

知道了零

其实就是

我这个衍射图案的分布的这个宽度

只不过对于sinc函数来说的话

我们定义宽度的话是按照我们的约定俗成的方法

最大值的位置和第一个零点的位置这个的差

就叫做宽度

所以我们来看一下

我们△α

也就是说

衍射的这个宽度的话是这么定义的

很简单

α等于零

那当然α等于π的话

我们来看一下α的含义的话

α又是等于π

asinΘ除上个λ

当Θ比较小的的时候

如果Θ比较小的话

这边的话

我们对它求一个微分的话

这边就是πa

因为Θ小的话这就相当于△Θ了

Δsinθ就是Δθ

除上λ

我们立刻可以推出来

a△Θ等于λ

这就是我所谓的衍射的这个分布宽度

这个△Θ的含义是什么

这是Θ等于零

对应的衍射最大的值

这个地方的话对应着衍射为零的地方

那么我这边的话就是我的

如果这是我

正好是衍射为零的地方

这是我衍射最大的地方

这个角度的分布的宽度就叫做△Θ

那么你发现的话

这个衍射分布的宽度和这个λ的话

还有这个a的话呈现出这样子的一个关系

其实的话可以给它写成一个反比的关系

比如说我可成△Θ等于λ分之a

这个的含义是什么

比如说我们看a如果变得很大

什么叫a变得很大

我把这个屏的这个孔径给拉大

那么△Θ的分布会变得怎么样啊

变的窄

△Θ趋于零

换句话说我的光强的话

主要就集中在几何光学给出来的方向

这也就是意味着

当我a变大的时候

我的光强的分布

或者场的分布的话

U(x`)就是

基本上

遵从几何光学

衍射的现象并不明显

当我a变得小的时候

当我a变得小的时候

当然我这个△Θ的话会变得会更加宽

衍射的现象或者背离几何光学的现象

会变得更加的明显

这个地方我就不写了

这个地方的话△Θ

偏离几何光学的方向

这一部分我来讨论的衍射的分布的话

完完全全就是

利用我们前面推导出来的衍射分布的公式

其实在将来在我们学习量子的时候

我们会发现这样的一个关系式

实际上是跟不确定的关系联系在一起的

当我在这个方向上

把位置加以的局限

那么这个方向上的动量将会有了一定的不确定度

而这样的不确定的动量的话

自然会引起我光分布的

在这方面的话

有了一个分布的宽度

所以这一部分的话

在以后我们学量子物理

或者量子力学的时候的话

在讨论不确定关系的时候

也是一个很有用的例子

当然在这个地方的话我们用到的量子理论来推导

只是用这样子波动的理论得到的

这样子的一个分布宽度的一个有意思的关系式

关于单缝衍射

它的场强的分布以及sinc函数的特性

这一部分的内容我们先讨论到这个地方

这个演示实验给大家演示的是叫做单缝的

Fraunhoffer衍射

很简单 激光器

出来的是一个近似的一个平面波

这样的一个准值的一个光束

所以它满足远场条件

均匀的照射在这样的一个

可调缝宽的狭缝上

那么我们把观测屏离开这个狭缝足够远的距离

让它满足远场条件

这样子的话我们就知道这个衍射的装置

就构成了一个我们所谓的Fraunhoffer衍射

这样的一个东西

现在的话我先把缝宽调的比较

我们现在把灯关上

然后集中看这个衍射的光屏

现在是缝宽是比较宽

我们会发现光强主要集中在几何光学的区域里头

但是当我缝变窄了以后

衍射的现象会明显的增强

大家注意两个方面

一个方面是衍射的图案

会产生所谓的像干涉一样出现极大和极小

明暗的条纹

另外一个

中心这个斑 它的宽度随着我狭缝的减小

就像我们推导一样

AΔθ=λ

这个Δθ也就是角的这个宽度

在我们现在看到这个线宽度

也是会随着我缝宽的减小而变胖的

也就是衍射的现象更加偏离几何光学

现在我们已经开始看到了

衍射的这种条纹

这有明暗

现在的干涉条纹你可以明显的看出来

或者衍射条纹你可以明显的看出来

另外中心的这个

我们叫极大的宽度

随着我缝宽的减小

现在缝宽变得更小了

衍射的现象变得明显

中间的这个宽度来讲

变得更宽

这就是我们在推导的过程中

理论上得到的

sinα/α

这样子的Fraunhoffer衍射的分布

我们用实验上给大家

直观的做了一个展示

可以缝宽继续变小

可以发现中心的宽度更胖了

光学课程列表:

Chapter 1 General Property of Wave(波的一般性质)

-1.0 History of Optics 光学的历史发展

--1.0 History of Optics

-1.1 Why Classical Wave Theory is Correct 经典理论为何正确

--1.1 Why Classical Wave Theory is Correct

-1.2 Wave and Wave Equation 波和波动方程

--1.2 Wave and Wave Equation

-1.3 Harmonic Wave 简谐波

--1.3 Harmonic Wave

-1.4 Phase Velocity and Phase Difference 相速度与相位差

--1.4 Phase Velocity and Phase Difference

-1.5 Superposition Principle 叠加原理

--1.5.1 Superposition Principle Part I

--1.5.2.Superposition Principle Part II

-1.6 Example of Superposition and Reciprocal Relation 叠加例子与反比关系

--1.6 Example of Superposition and Reciprocal Relation

-1.7 Euler Formula and Phasor 波的复数表达和旋转矢量表示

--1.7 Euler Formula and Phasor

-1.8 Doppler Effect 多普勒效应

--1.8.1 Doppler Effect Part I

--1.8.2 Doppler Effect Part II

-1.9 Doppler Broadening 多普勒展宽

--1.9 Doppler Broadening

-1.10 Plane Wave and Spherical Wave 平面波与球面波

--1.10 Plane Wave and Spherical Wave

-第一章习题

--习题

-第一章讲义

Chapter 2 Electro-Magnetic Wave(电磁波)

-2.1 Maxwell Equations(Maxwell 方程组)

--2.1 Maxwell Equations

-2.2 Wave Equation for E-M Field(电磁场的波动方程)

--2.2 Wave Equation for E-M Field

-2.3.1 Index of Refraction(折射率)

--2.3.1 Index of Refraction

-2.3.2 Understanding n from Dipoles(用偶极模型理解折射率)

--2.3.2 Understanding n from Dipoles

-2.4 E-M Wave is Transverse(电磁波是横波)

--2.4 E-M Wave is Transverse

-2.5 Energy Flow of E-M Wave(电磁波的能流)

--2.5 Energy Flow of E-M Wave

-2.6 Momentum and photo-Pressure(动量和光压)

--2.6 Momentum and photo-Pressure

-2.7.1 Dipole Oscillator 1(偶极振子1)

--2.7.1 Dipole Oscillator 1

-2.7.2 Dipole Oscillator 2(偶极振子2)

--2.7.2 Dipole Oscillator 2

-2.8 Radiation by Dipole Oscillator(偶极振子的辐射)

--2.8 Radiation by Dipole Oscillator

-第二章习题

--习题

-第二章讲义

Chapter 3 Light Propagation through Homogeneous and Isotropic Media

-3.1 Reflection and Refraction (反射与折射)

--3.1 Reflection and Refraction

-3.2 Huygens Principle(惠更斯原理)

--3.2 Huygens Principle

-3.3.1 Fermat Principle part1: Optical Path Length (费马原理第一部分:光程)

--3.3.1 Fermat Principle part1: Optical Path Length

-3.3.2 Fermat Principle part2: an Explanation (费马原理第二部分:一种解释)

--3.3.2 Fermat Principle part2: an Explanation

-3.4.1 Scattering Point of View 1 (散射图像1)

--3.4.1 Scattering Point of View 1

-3.4.2 Scattering Point of View 2 (散射图像2)

--3.4.2 Scattering Point of View 2

-3.5 Reflection and Refraction Rules Derived from Boundary Conditions of Maxwell Equations(利用Maxwell方

--3.5 Reflection and Refraction Rules Derived from Boundary Conditions of Maxwell Equations

-3.6.1 The Basic problem and Setup of Coordinates (基本问题和坐标系的建立)

--3.6.1 The Basic problem and Setup of Coordinates

-3.6.2 The Reflection and Transmission Coefficients (发射与透射系数)

--3.6.2 The Reflection and Transmission Coefficients

-3.6.3 Discussion on Amplitude of the Coefficients (对系数大小的讨论)

--3.6.3 Discussion on Amplitude of the Coefficients

-3.6.4 Discussion on Phase of the Coefficients (对系数位相的讨论)

--3.6.4 Discussion on Phase of the Coefficients

-3.7 Stokes Relation and Half Wavelength Difference (Stokes关系式和半波损)

--3.7 Stokes Relation and Half Wavelength Difference

-第三章习题

--习题

-第三章讲义

Chapter 4 Geometric optics(几何光学)

-4.1 Introduction(几何光学介绍)

--4.1 Introduction

-4.2 Important Jargons(重要的术语)

--4.2 Important Jargons

-4.3.1 Image formation by Spherical Surface and Paraxial Approxiamation(球面成像和傍轴近似)

--4.3.1 Image formation by Spherical Surface and Paraxial Approxiamation

-4.3.2 Image Formation Formula(成像公式)

--4.3.2 Image Formation Formula

-4.3.3 Example and Transverse Magnification(例题和横向放大率)

--4.3.3 Example and Transverse Magnification

-4.4 Thin Lens(薄透镜)

--4.4 Thin Lens

-4.5 Thick Lens(厚透镜)

--4.5 Thick Lens

-4.6.1 Matrix Treatment 1: Matrix for Propagation and Refraction(矩阵处理1:表示传播与折射的矩阵)

--4.6.1 Matrix Treatment 1: Matrix for Propagation and Refraction

-4.6.2 Matrix Treatment 2: Lens Matrix(矩阵处理2:透镜矩阵)

--4.6.2 Matrix Treatment 2: Lens Matrix

-4.6.3 Matrix Treatment 3: Relations between Matrix Elements and Cardinal Points(矩阵处理3:矩阵元与主点的联系)

--4.6.3 Matrix Treatment 3: Relations between Matrix Elements and Cardinal Points

-第四章习题

--习题

-第四章讲义

Chapter 5 Interference and Coherence(Part 1)

-5.0 What is Interference(什么是干涉)

--5.0 What is Interference

-5.1.1 Superposition of Waves: General Case(波叠加的通式)

--5.1.1 Superposition of Waves: General Case

-5.1.2 Adding Wave with Same Frequency and Direction(同频同向波的叠加)

--5.1.2 Adding Wave with Same Frequency and Direction

-5.1.3.1 Standing Wave 1 (驻波(上))

--5.1.3.1 Standing Wave 1

-5.1.3.2 Standing Wave 2 (驻波(下))

--5.1.3.2 Standing Wave 2

-5.1.4.1 Adding Waves with Different Frequencies 1: Beat and Group Velocity(不同频率波的叠加(上):拍和群速度)

--5.1.4.1 Adding Waves with Different Frequencies 1: Beat and Group Velocity

-5.1.4.2 Adding Waves with Different Frequencies 2: Continuous Frequency Spectrum(不同频率波的叠加(中):连续的频谱)

--5.1.4.2 Adding Waves with Different Frequencies 2: Continuous Frequency Spectrum

-5.1.4.3 Adding Waves with Different Frequencies 3: property of Wave Packet and Reciprocal Relation(不

--5.1.4.3 Adding Waves with Different Frequencies 3: property of Wave Packet and Reciprocal Relation

-5.2.1 Interference of Two Point Sources and Coherent Condition(两个点源的干涉和相干条件)

--5.2.1 Interference of Two Point Sources and Coherent Condition

-5.2.2 Young's Double-Slits Experiment(杨氏双缝干涉实验)

--5.2.2 Young's Double-Slits Experiment

-5.2.3 Another Treatment of Young's Interference, Paraxial and Far-field Condition(杨氏干涉的另一种处理,傍轴和远场条

--5.2.3 Another Treatment of Young's Interference, Paraxial and Far-field Condition

-Chapter 5 Interference and Coherence(Part 1)--第五章习

-5.3.0 Interference by Thin Film(薄膜干涉)

--5.3.0 Interference by Thin Film

-5.3.1 Equal Thickness Fringe(等厚干涉条纹)

--5.3.1 Equal Thickness Fringe

-5.3.2 Equal Inclination Fringe(等倾干涉条纹)

--5.3.2 Equal inclination Fringe

-5.3.3 Michelson Interferometer(Michelson干涉仪)

--5.3.3 Michelson Interferometer

-5.4.0 Multibeam Interference(多光束干涉)

--5.4.0 Multibeam Interference

-5.4.1.1 Derivation 1(理论推导(上))

--5.4.1.1 Derivation 1

-5.4.1.2 Derivation 2(理论推导(下))

--5.4.1.2 Derivation 2

-5.4.2.1 Discussion(结论与讨论)

--5.4.2.1 Discussion

-5.4.2.2 Application: F-P Interferometer(应用:F-P 干涉仪)

--5.4.2.2 Application: F-P Interferometer

-5.5.0 Coherence Theory(相干理论)

--5.5.0 Coherence Theory

-5.5.1 Spatial Coherence(空间相干性)

--5.5.1 Spatial Coherence

-5.5.2.1 Temporal Coherence(时间相干性)

--5.5.2.1 Temporal Coherence

-5.5.2.2 Coherent Time and Length(相干时间和相干长度)

--5.5.2.2 Coherent Time and Length

-5.5.3.1 Definition of Correlation Function(关联函数定义)

--5.5.3.1 Definition of Correlation Function

-5.5.3.2 Correlation Function and Coherence(关联函数与相干)

--5.5.3.2 Correlation Function and Coherence

-第五章习题(下)

--习题

-第五章讲义

Chapter 6(1)

-6.1 basic problem in diffraction(衍射的基本问题)

--6.1 basic problem in diffraction

-6.2.1 Huygens-Fresnel Principle and Kirchhoff Euation(惠更斯-菲涅耳原理和基尔霍夫方程)

--6.2.1 Huygens-Fresnel Principle and Kirchhoff Euation

-6.2.2 Fresnel and Fraunhoffer Diffraction(菲涅耳与夫琅和费衍射)

--6.2.2 Fresnel and Fraunhoffer Diffraction

-6.3.1 Fresnel Diffraction 1: Half Wavelength Plate(菲涅耳衍射1:半波带法)

--6.3.1 Fresnel Diffraction 1: Half Wavelength Plate

-6.3.2 Fresnel Diffraction 2: Phasor Method(菲涅耳衍射2:旋转矢量法)

--6.3.2 Fresnel Diffraction 2: Phasor Method

-6.3.3 Fresnel Diffraction 3: Opaque Disk and Babinet Principle(菲涅耳衍射3:圆屏衍射和Babinet原理)

--6.3.3 Fresnel Diffraction 3: Opaque Disk and Babinet Principle

-6.3.4 Fresnel Diffraction 4: Fresnel Zone Plate(an application)(菲涅耳衍射4:菲涅耳波带片(一个应用))

--6.3.4 Fresnel Diffraction 4: Fresnel Zone Plate(an application)

-6.4.0 Fraunhoffer Diffraction: General Expression(夫琅和费衍射1:普遍表达形式)

--6.4.0 6.4.0 Fraunhoffer Diffraction: General Expression

-6.4.1.1 Single Slit Fraunhoffer Diffraction(单缝夫琅和费衍射)

--6.4.1.1 Single Slit Fraunhoffer Diffraction

-6.4.1.2 Characteristic of Single Slit Case(单缝衍射的特点)

--6.4.1.2 Characteristic of Single Slit Case

-6.4.2 Fraunhoffer Diffraction for Rectangular Window(矩形窗口的夫琅和费衍射)

--6.4.2 Fraunhoffer Diffraction for Rectangular Window

-6.4.3.1 Fraunhoffer Diffraction for Circular Aperture(圆孔的夫琅和费衍射)

--6.4.3.1 Fraunhoffer Diffraction for Circular Aperture

-6.4.3.2 Diffraction Limit on Resolution(分辨率的衍射极限)

--6.4.3.2 Diffraction Limit on Resolution

-第六章习题(上)

--习题

Chapter 6(2)

-6.5.1 Fraunhoffer Diffraction for 2-slits Case(双缝夫琅和费衍射)

--6.5.1 Fraunhoffer Diffraction for 2-slits Case

-6.5.2.1 Multi-slits Dffraction 1: Intensity distribution(多缝衍射1:光强分布)

--6.5.2.1 Multi-slits Dffraction 1: Intensity distribution

-6.5.2.2 Multi-slits Diffraction 2: Interference between Slits and Principal maxima(多缝衍射2:缝间干涉和主极大)

--6.5.2.2 Multi-slits Diffraction 2: Interference between Slits and Principal maxima

-6.5.2.3 Multi-slits Diffraction 3: Missing Order and Examples(多缝衍射3:缺级与例题)

--6.5.2.3 Multi-slits Diffraction 3: Missing Order and Examples

-6.5.3.1 Grating Spectrometer(光栅光谱仪)

--6.5.3.1 Grating Spectrometer

-6.5.3.2 Dispersion Relation of Grating Spectrometer(光栅光谱仪的色散关系)

--6.5.3.2 Dispersion Relation of Grating Spectrometer

-6.5.3.3 Dispersion Power and Resolution(色散能力和分辨率)

--6.5.3.3 Dispersion Power and Resolution

-6.5.3.4 Free Spectral Range(自由光谱程)

--6.5.3.4 Free Spectral Range

-第六章习题(下)

--习题

-第六章讲义

Chapter 7

-7.0 introducing Fourier expansion and transform(介绍傅里叶展开与变换)

--7.0

-7.1.1 Fourier transform for periodic functions(周期函数的傅里叶展开)

--7.1.1

-7.1.2 examples on Fourier expansion(傅里叶展开的例子)

--7.1.2

-7.2.1 Fourier transform for general functions(一般函数的傅里叶变换)

--7.2.1

-7.2.2 Fourier transforms of some typical functions and relation on width distribution(一些典型函数的傅里叶变换和分

--7.2.2

-7.3.1 Dirac delta function(狄拉克delta函数)

--Video7.3.1

-7.3.2 Fourier transform of the delta function(delta函数的傅里叶变换)

--7.3.2

-7.4.1 properties of Fourier transform(傅里叶变换的性质)

--7.4.1

-7.4.2 Fourier transform of derivatives(函数导数的傅里叶变换)

--7.4.2

-7.4.3 what is convolution between functions(函数的卷积是什么)

--7.4.3

-7.4.4 Fourier transform of convolution(卷积的傅里叶变换)

--7.4.4

-7.5 relation between fourier transform and Fraunhoffer equation(傅里叶变换与夫琅禾费衍射之间的关系)

--7.5

-7.6 Abbe image formation(阿贝成像原理)

--7.6

-Chapter 7--第七章习题

-第七章讲义

Chapter 8(上)

-8.1 what is polarization(什么是偏振)

--8.1

-8.2.1 how to express polarization state(如何表达偏振态)

--8.2.1

-8.2.2 unpolarized and partial polarized light(非偏振态和部分偏振态)

--8.2.2

-8.3 linear polarizer(线偏振片)

--8.3

-8.4.1.1 Jones vector(Jones 矢量)

--8.4.1.1

-8.4.1.2 Transformation of Jones Vector(Jones 矢量的变换)

--8.4.1.2

-8.4.2 Jones matrix(Jones 矩阵)

--8.4.2

-第八章(上)习题

--习题

Chapter 8(下)

-8.5.1 Birefringence and a simple illustration

--8.5.1 Birefringence and a simple illustration

-8.5.2 Ordinary and Extraordinary light

--8.5.2

-8.5.3 Typical Examples

--8.5.3

-8.6.1 application 1-linear polarizer

--8.6.1

-8.6.2.1 application 2-quarter wave plate

--8.6.2.1

-8.6.2.2 application 2-change polarization state by quarter wave-plate

--8.6.2.2

-8.6.2.3 application2-change direction of polarization by half-plate

--8.6.2.3

-8.7.1

--8.7.1

-8.7.2

--8.7.2

-8.7.3

--8.7.3

-8.7.4

--8.7.4

-8.8.1

--8.8.1

-8.8.2

--8.8.2

-8.8.3

--8.8.3

-第八章(下)习题

--习题

-第八章讲义

期末测试

-期末测试

--期末测试

6.4.1.2 Characteristic of Single Slit Case笔记与讨论

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