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10.10 理想气体的绝热过程在线视频

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10.10 理想气体的绝热过程课程教案、知识点、字幕

同学好

这一节我们讲理想气体的绝热过程

绝热过程当然是指

系统和外界没有热交换的过程

首先我们先啊研究一下

理想气体准静态绝热过程

当然不管什么过程

热力学第一定律总是要成立的

那么对于理想气体准静态过程呢

这两项呢分别可以用这两个式子来表示

那这里面呢这个是上一节讲过的

对于准静态过程

做功又可以用PdV来表示

因为这是绝热过程

所以它的吸热是等于零

对于理想气体准静态过程

理想气体的状态方程也总是成立的

那么对这个式子我们可以做一下微分

那么这两个微分式子啊里面都有dT呀

我们把它消掉

我们就得到了下面这样一个式子

简单化一化就出来

那这里面这个γ就是比热容比

它是一个常量对理想气体来说

那么这个积分呢很容易做

积分的话这不是lnP吗这是lnV

把γ放到ln里面的话它就是V的γ次方

整理一下我们就得到了

PVγ次方是等于一个常量

这个就是理想气体准静态绝热过程的方程

如果我们把理想气体的状态方程

和这个式子联立起来

我们就可以分别得到

温度和体积的关系式子

以及压强和温度之间的关系式子

那么这些方程呢

统称为理想气体准静态绝热过程的方程

那么对于这个式子来说

我们看到啊因为γ是大于1的量

所以说呢当你体积减少的时候啊

它这个温度怎么样呢就要上升

也就是说如果理想气体准静态绝热过程

是压缩的过程

那么这个时候呢它的温度就会上升

下面呢我们可以看一段演示实验

这是有关气体绝热压缩的一个演示实验

这是普通的一个气筒

我通过移动这个活塞呢

可以压缩里面的空气

假如我快速地压缩这个活塞的话

因为里面的空气来不及和周围交换热量

所以近似地可以看作是一个绝热压缩过程

如果我把一些纸屑啊这是普通的纸

我把一些纸屑放在里面

然后我快速压缩这个气体的话

会发生什么现象呢

我们来看一下啊

由于空气急速地被绝热压缩

里面的温度急剧上升点燃了里面的纸屑

我们通常是用理想气体来近似实际气体

比如说空气的这样的气体

一般情况下常温下常压下

这个近似是非常好的

可是假如说这个压强是比较高的情况

比如说啊这个空气在几百个大气压下

那么这个时候你用理想气体这个方程

近似这个实际气体的话啊

它近似不是很好

这个时候呢啊稍微好的近似应该是

范德瓦耳斯气体方程

对于范德瓦耳斯气体如果你有兴趣的话

也可以同样推导出

准静态绝热过程的方程

那么它和理想气体的

这个准静态绝热过程的方程呢

稍微不太一样啊

如果你有兴趣的话你可以回去试着推导

下面呢我们看一个例子啊

关于声速计算的例子

那么前面呢在波动那节里面我们讲过

在空气中啊声速的计算公式是这样的

那这里面这个ρ呢就是空气的密度

而这里面这是体积对于压强的偏导数啊

而这里面这个零啊是表示这个偏导数

在压强等于一个大气压的时候的取值啊

那现在你计算这个偏导数的时候啊

你就要问你这个过程是什么过程对吧

假如声波传播的过程它是绝热过程的话

那么你用准静态绝热过程的方程

计算这个体积对压强的变化率的话

我们就可以得出声速是这样一个式子啊

这里面这个γ就是比热容比

P0呢是一个大气压

把这些值代进去的话呢

算出来的结果是332米每秒

假如声波传播的过程它是一个等温过程的话

那么你得用等温过程的这个方程

那用这个方程计算

体积对压强的这个变化率的话呢

我们得出来的公式啊声速的公式是这样的

结果是280米每秒

当然直观上啊通常人们会以为

声波传播的过程应该是等温过程

为什么呢

你听声音的时候啊

你觉察不到温度的变化对吧

可是实验结果呢它支持这个结果

实验测量的结果是330米每秒左右啊

所以很显然声音传播的过程应该是绝热过程

这个我们可以这样理解

声音传播其实是什么呢

这个空气一疏一密这样变化的过程

那么这个一疏一密变化啊比较快

在这个过程当中

这个空气来不及和周围的空气交换热量

所以它是绝热过程

怪不得牛顿曾经也算错过

所以我们知道犯错是人的共性 对吧

下面这个图片呢展示的是夏季啊

我们拍摄到的这个雪山的这个景色

你在山脚下看它是夏天

可是山顶的雪呢它是不化的

那么这个现象我们怎么理解呢

很显然大气温度随着高度应该是变化的对吧

这个原因是这样

我们用下面这个模型呢简单讨论

就可以定性的解释这个现象

你比如说我们忽略风的影响啊

假如说太阳一照空气密度就减少了

因为它变热了

于是呢空气缓慢的上流

缓慢上流过程

因为空气的导热性是比较差的

所以你可以认为这是绝热过程

而且这是缓慢上流啊

你可以认为这是准静态绝热过程

由于重力啊我们知道

空气啊离地面高处的这个密度啊

要比低面处的这个密度啊要小

所以其实这个过程呢

你可以理解为空气是准静态绝热膨胀过程

根据我们前面啊

推导的理想气体准静态绝热过程

我们知道如果气体是准静态绝热膨胀的话

它的温度怎么样呢就要下降

所以山顶的这个温度啊比山脚的这个温度呢

当然是要低的

这是定性的一个解释

定量我们怎么解释呢

假设我们考虑一个空气层对吧

这个空气层因为是缓慢上流

所以没有加速度

所以它是力平衡的

那么这个力平衡方程我们很容易写出来

就是上面的压强乘上面积就是受的力

再加上这一小层薄层空气的重量

等于下面这一层上的压强乘上面积

这是力平衡方程对吧

整理一下我们就得到了这么一个式子

压强对于高度的变化率

是等于负的空气密度乘上重力加速度

假如你考虑的这个高度范围是很小的话

你可以近似地认为这个空气密度是一个常量

这个时候啊这个你很容易把它积分出来

就是这么一个式子

这个式子你看起来啊肯定是很熟悉的

这其实是在初中我们讲过

就是水的静压力 不是ρgh吗

所以在这个意义上我们说空气也好水也好

你都是一个流体

可是在地面上啊如果你考虑的这个高度啊

是比较大的变化

比如说上万米几千米

这个时候啊空气密度变化比较大

你不能把这个空气密度当做常量处理

这个时候呢

我们可以利用理想气体状态方程

把这个空气密度计算出来

这里面这个M呢是空气的摩尔质量

那这里面这个压强和温度啊

其实都是随着高度变化的

我们可以利用数学里面的

这个复合函数求导公式

我们可以把这个压强对高度的变化率啊

用压强对温度的变化率再乘上

温度对高度的这个变化率来表示出来

刚才我们说了空气这个过程呢

它是准静态绝热过程

所以压强对于温度的这个变化率啊

我们可以利用这个理想气体

这个绝热准静态过程这个方程计算出来

那计算结果当然是这样的

把这个结果以及刚才我们得出来的

这个前面这个公式合在一块

我们就得到了温度对于高度这个变化率

它是这么一个式子

这里面右侧你一看它都是一个常量

我们可以把这个空气的比热容比

常温下它大概是这个1.4啊

那么空气的摩尔质量它是平均的摩尔质量

代到这里面计算出来的结果是

温度对于高度的这个变化率啊

它是等于9.8度每公里

也就是说你这个高度啊

上升一千米左右的时候呢

你这个空气的温度啊下降十度

那么这个式子啊

如果你和实验观察值比较的话你会发现

当你这个高度小于一万米的时候啊

就是大概几千米这个范围内呢

它这个还是啊很好的近似公式

再高了就不行了

因为再高了

那里面空气的这个流动啊是不能忽略的

那么根据这个式子

假如我们刚才看到的那个雪山的景象对吧

山脚下和山顶比如说相差3000米

山脚下的温度呢是20度

那很显然根据这个式子大致是什么呢

是山顶的温度应该比山脚的温度低30度

那山顶的温度大概是零下10度啊

山上的雪当然是不化的了

刚才我们讲的是理想气体准静态绝热过程

如果不是准静态绝热过程呢

它不太一样

你比如说我们要研究气体绝热自由膨胀

自由膨胀的时候啊它不是准静态过程

比如有个气体是装在绝热的这个容器里面

也就是说它跟这个外界是没有热交换的

现在这个气体呢放在左边啊这一个格子里

这中间是一个隔板

右侧是真空

假如你把这个隔板去掉的话

这个气体呢就会自由膨胀到整个容器

那么在这个过程当中

因为整个这个容器是一个绝热的容器

所以它是不吸热的对吧

气体自由膨胀的过程

因为它没有什么阻挡

所以它也做不了功就是它也不做功

那么根据热力学第一定律我们知道

不吸热也不做功

当然这个气体的内能怎么样呢

也是不改变的

那么对于理想气体来说

因为理想气体内能和温度是成正比的

你这个内能不变化当然温度就不变化

所以理想气体绝热自由膨胀的话呢

它是温度不变的

假如你在这个过程当中你误用理想气体

绝热准静态过程那个方程的话

那你就会得出错误的结果对吧

假如说你这里面这个气体不是理想气体

那这个时候啊

你这个结论是稍稍不一样的

因为对于实际气体来说

它在里面的内能呢

它不仅是有这个无规运动动能

还要包含气体分子之间吸引力引起的

这个相互作用势能

那么对于实际气体

刚才这个过程这些结论总是对的

因为这是用热力学第一定律推导出来的

现在因为对实际气体来说体积一变大了

分子和分子间距离呢变远了

所以呢它们之间的相互作用吸引力啊就变弱了

所以它们的势能怎么样呢就增加了

内能是不变化的 势能增加了

它的无规运动动能怎么样呢

就要减少

所以说实际气体绝热自由膨胀后啊

一般来说温度是下降的

我们现在知道宇宙是通过爆炸而形成的

爆炸以后这个宇宙进行膨胀

一开始呢这个宇宙啊是一个火球温度很高的

可是现在这个宇宙呢很冷

我们说现在宇宙的背景辐射温度大概是2.7K

也就是说它是等于零下负270度左右

很冷的

可是一开始它的温度呢是非常高的

那这是为什么呢

你可以用刚才我们讲的这个现象呢理解它

也就是说这个宇宙自由膨胀

膨胀的结果怎么样呢

温度会下降

大致可以这样理解

好 这一节内容呢就讲到这儿 谢谢

大学物理1 (力学、热学)课程列表:

绪论

-绪论

--绪论

力学-第一章 质点动力学

-1.1 参考系、坐标系和质点

-1.2 位移和速度

-1.3 平面极坐标速度表示**

-1.4 加速度

-1.5 匀加速运动

-1.6 抛体运动

-质点动力学(一)

-1.7 匀速圆周运动

-1.8 变速圆周运动加速度*

-1.9 相对运动速度和加速度

-质点动力学(二)

-本章作业

-第一章课件

第二章 牛顿定律

-2.1 牛顿第一定律

-2.2 牛顿第二、三定律

-2.3 常见的几种力

-2.4 基本的自然力*

-牛顿三定律、常见力

-2.5 应用牛顿定律解题

-应用牛顿定律解题

-2.6 平动非惯性系

-2.7 转动非惯性系* ( 离心力和科氏力)

-2.8 傅科摆*

-2.9 引潮力与潮汐**

-2.10 引潮力现象**

-惯性力, 潮汐力

-本章作业

-第二章课件

第三章 动量、角动量与守恒定律

-3.1 冲量与动量定理

-3.2 质点系动量定理

-3.3 动量守恒定律

-3.4 变质量问题*

-动量, 冲量, 动量守恒

-3.5 质心

-3.6 质心系*、力矩

-3.7 质心运动定理*

-质心与质心运动定理

-3.8 两体问题*

-两体问题

-3.9 质点角动量、角动量定理

-3.10 角动量守恒定律

-3.11 质点系角动量、角动量定理和角动量守恒定律*

-3.12 质心系角动量、角动量定理*

-质点和质点系角动量,角动量守恒

-本章作业

-第三章课件

第四章 功、能和能量守恒

-4.1 功和动能定理

-4.2 一对力的功

-功和动能

-4.3 保守力和势能

-4.4 由势能求保守力、梯度*

-4.5 均匀球体的引力**

-引力,保守力和势能

-4.6 势能曲线

-4.7 功能原理和机械能守恒定律

-4.8 有心力场中质点运动简介1**

-4.9 有心力场中质点运动简介2**

-势能曲线、功能原理和有心力场

-4.10 克尼希定理

-4.11 质心系中的功能原理*

-克尼希定理、质心系中的功能原理

-4.12 流体的定常流动*

-4.13 伯努利方程*

-流体简介

-本章作业

-第四章课件

第五章 刚体定轴转动

-5.1 刚体的运动

-5.2 刚体定轴转动(运动学)

-5.3 刚体的定轴转动定律

-5.4 转动惯量的计算

-5.5 刚体定轴转动的角动量定理和角动量守恒定律

-5.6 定轴转动的功能原理

-5.7 刚体的平面运动*

-5.8 进动*

-5.9 刚体定轴转动小结

-刚体定轴转动(一)--作业

-刚体定轴转动(二)

-本章作业

-第五章课件

第六章 振动

-6.1 简谐振动

-6.2 旋转矢量图和复数表示

-6.3 简谐振动能量的能量特征

-6.4 谐振分析**

-6.5 非线性振动简介**

-简谐振动, 频谱, 非线性振动简介

-6.6 同振动方向同频率简谐振动合成

-6.7 同振动方向不同频率简谐振动合成、拍和拍频

-同振动方向振动合成

-6.8 振动方向互相垂直的同频率简谐振动合成

-6.9 振动方向互相垂直的不同频率简谐振动合成

-不同振动方向振动合成

-6.10 阻尼振动*

-6.11 受迫振动*

-6.12 共振*

-6.13 品质因数*

-本章作业

-第六章课件

第七章 波

-7.1 简谐波的产生

-7.2 简谐波的波函数(1)

-7.3 简谐波的波函数(2)

-7.4 简谐波的能量(1)

-7.5 简谐波的能量(2)

-7.6 声波

-简谐波

-7.7 惠更斯原理 波的衍射、反射和折射

-7.8 机械波的半波损失

-惠更斯原理、机械波的半波损失

-7.9 波的叠加和干涉

-7.10 驻波(一)

-7.11 驻波(二)

-7.12 简正模式和简正频率

-波的叠加和干涉 驻波

-7.13 机械波的多普勒效应(一)

-7.14 机械波的多普勒效应(二)

-7.15 电磁波(光)的多普勒效应

-7.16 冲击波

-多普勒效应

-7.17 波动方程的推导**

-7.18 波的吸收*

-7.19 色散、复波和群速度*

-本章作业

-第七章课件

第八章 狭义相对论

-8.1 时空变换

-8.2 绝对时空观和伽利略变换

-8.3 狭义相对论的基本假设(一)

-8.4 狭义相对论的基本假设(二)

-8.5 洛伦兹变换(一)

-8.6 洛伦兹变换(二)

-8.7 同时性的相对性

-8.8 时间延缓

-8.9 长度收缩

-8.10 洛伦兹协变矢量和洛伦兹变换不变量**

-洛仑兹变换

-8.11 相对论速度合成(一)

-8.12 相对论速度合成(二)

-相对论速度合成

-8.13 动量和质量

-8.14 力和加速度的关系

-8.15 相对论动能 质能关系

-8.16 能量和动量的关系*

-8.17 相对论变换*

-相对论动力学基础

-本章作业

-第八章课件

热学-第九章 温度和气体动理论

-9.1 宏观和微观

-9.2 统计规律

-宏观和微观

-9.3 平衡态和准静态

-9.4 理想气体温标

-9.5 理想气体压强

-9.6 温度的统计意义(一)

-9.7 温度的统计意义(二)

-温度

-9.8 麦克斯韦速率分布律

-9.9 三种速率

-9.10 麦克斯韦速度分布律

-麦克斯韦速率分布律

-本章作业

-第九章课件

第十章 热量和热力学第一定律

-10.1 玻耳兹曼分布律和平均自由程(一)

-10.2 玻耳兹曼分布律和平均自由程(二)

-玻耳兹曼分布律和平均自由程

-10.3 范氏气体

-10.4 相变

-实际气体

-10.5 输运过程

-10.6 准静态过程

-10.7 功、热、内能

-10.8 热力学第一定律

-10.9 热容量

-10.10 理想气体的绝热过程

-热力学第一定律

-本章作业

-第十章课件

第十一章 热力学第二定律和熵

-11.1 循环过程

-11.2 卡诺循环

-11.3 汽油机

-11.4 致冷机

-循环过程

-11.5 自然过程的方向

-11.6 热力学第二定律

-热力学第二定律

-11.7 热力学第二定律的微观意义

-11.8 热力学几率

-11.9 玻耳兹曼熵公式和熵增加原理

-11.10 玻耳兹曼分布*

-11.11 混合熵**

-11.12 熵增加原理及熵补偿原理*

-玻耳兹曼熵

-11.13 可逆过程和卡诺定理*

-11.14 热力学温标*

-11.15 克劳修斯熵公式*

-11.16 克劳修斯不等式*

-例题

-11.17 温熵图*

-11.18 熵和能量退化**

-克劳修斯熵

-11.19 克拉伯龙方程**

-11.20 冰为什么是滑的**

-气-液-固相变

-本章作业

-第十一章课件

期末考试

-期末考试--期末考试Part1

-期末考试--期末考试Part2

-期末考试--期末考试Part3

10.10 理想气体的绝热过程笔记与讨论

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