当前课程知识点:动态测试与分析(上) > 第一章 动态信号与信号内积 > 第二周 > 1.1.3 时变信号——时变信号定义
上一节目我们介绍完了时不变信号
这一节我们开始介绍时变信号
时变信号也是动态信号的一种
我们前面讲到了
动态信号一共可以分成两类
一个是时不变信号和时变信号
好 下面我们来看时变信号的情况
时变信号 那么什么叫时变信号
时变信号就是信号参数随时间变化
信号参数随时间变化
那么用一句来说
信号参数随时间变化的信号就是时变信号
我们仍然以余弦信号为例
余弦信号是这样
余弦信号一共有三个参数
幅值 频率和相位
当然如果这些参数要跟时间变化的时候
这个幅值我们可以说它
可以写成时间的函数
而初相位可以写成时间的函数
或者说我们用时间函数来代替它
它就会变成参数会随时间变化
唯独这个频率F我们能不能用一个时间
直接用时间变化的频率去代替它呢
这是我们需要考量的
假设我们这个频率是线性频率
比如说它有一个系数和时间的关系是F0
如果说频率是线性变化的
我们能不能像这样中像模和初相位一样
直接用时间函数去代替里边的这个参数呢
我们来看一下余弦信号的时变频率
我们要讨论余弦信号的时变频率
还得从点的圆周运动说起
我们来看一下这个图
这幅图表达了是点的圆周运动
这个θt是点P的角位移
P0点是P在时间零的位置
Φ是它的初始角位移
那么这个圆周运动的半径是A
那么这个点的圆周运动的角速度是ωt
在这些参数的制约下
我们可以看到这个点在做圆周运动之后
它的X位移实际上就是一个余弦信号
我们可以把它直接写出来
点的变速圆周运动
X方向位移
那么我们说它是Xct等于是它的这个圆的运动圆的半径
然后是它的cos与θt角的cos函数
所以它是一个余弦函数的信号
从中可以看到
对于圆周运动
这是角位移
那么角速度跟角位移的关系呢
我们可以看到角速度和角位移的关系
角速度是ωt它跟角位移的关系
正好是一个微分关系从这点
大家注意这个单位
角速度的单位是rad/s
在这里角速度还有一个名称
称之为圆频率
是这个意思
那么实际上角速度反映的是在单位时间内
这个点的圆周运动
所转过的弧度转过的角度的大小
那么我们要问
它在单位时间内转过了多少周
就是圆周转过多少周
我们就可以得到圆周频率
我们用ft来表达
很明显圆周频率
就是这个角速度ωt除以2π
因为一个圆就是2π角度 2π的弧度
所以它应该是ωt除以2π
注意这个2π正好是一个圆的圆周角
它的单位是弧度
这样这个整个ft的单位
上面是每秒弧度跟弧度一抵消
所以它的单位是秒分之一
秒分之一的单位我们也还有一个名称
称之为赫兹
所以这就是圆周频率
前面我们得到的角速度ωt
这个时候也可以用圆周频率来表示
通过这个东西写出来 圆频率
这是圆频率等于2π的圆周频率
我们得到了角速度以后
我们就可以利用
角速度和角位移的微分关系
我们来求这个角位移
角位移θt应该等于它的一个积分
我们看一下这个图
看看我们怎么去
看它这个角位移是如何组成的
这个动点t在时间0的时候
它处于P0的位置
那么如果我们有了角速度以后
我们就可以时间0及到时间t
就可以通过积分可以得到这一段的角位移
然后再加上它的的初始角位移
我们就能够得到整个角位移θt
好 意思就是说
我们可以通过一个积分
这个积分是0到t的积分来得到角位移
它是用角速度的积分
再加上一个它的初始角位移 是这样
我们把刚才得到的这个角速度
代入这个公式
可以写成2π0到tfτdτ再加上Φ
这样假设我们现在的频率
它是线性变化的那么就是这个公式
把线性变化的频率公式我们代入这个积分
我们可以看一下它最后是什么结果
可以写出来角位移在这个时候它的情况
那么代进去以后
它是vfτ再加上F0然后dτ再加上Φ
这个积分做完了以后
应该等于是2π2分之一vft平方
再加上F0t再加上Φ 是这样
最后我们写出来θt的在线性频率的时候
这个θt角位移它的最后结果
πfvft平方再加上2πF0t再加上Φ
这样我们可以得到
在线性频率下的余弦信号应该是什么样的
我们把这个角位移再写回到这个公式里去
角位移
我们得到的角位移写到这个公式里去
可以得到在线性频率下的余弦信号
线性频率我们引进的是叫
或者叫线性扫频的余弦信号
Xct等于是
Acosπvft平方再加上2πF0再加上Φ
这就是在线性频率下面的
这个线性扫频余弦信号它的公式
大家可以看一下
如果我们直接把线性频率的公式
直接去替换原来的这个
时不变余弦信号里面的F是不一样的
最后会差一个2倍
如果这里带进去
大家看到它是2πVft
而真正的这个第一项平方项应该是πVft其他一样
就这意思
所以我们得出结论对于在动态信号里边
在时变的信号里边
一个余弦信号它的幅值和初相位
可以用时变信号去代替
而频率不可以直接替换
这是一个线性扫频的余弦信号
那么如果我们只要把这些参数给定了
我们就可以看到一个线性扫频余弦信号
下面我们来看一个
线性扫频余弦信号的一个实例
这里我们可以看到的这个信号
就是线性扫频的余弦信号
它的扫频速度是每秒30千赫
初始频率F0是500赫兹 是这样
我们可以看到在这个信号的开始阶段
它的频率比较低
而它在结束阶段频率比较高
但是如果光从信号上来看
我们很难看出来
它的频率是如何进行变化的
同样我们还已变到频域里面去
就可以看见它的频率
由于现在的参数是随着时间变化的
那么我们在变到频域的时候
就会多出来一维
那么到了频域在这种情况下面
对于时变信号它就是一个三维的情况
我们看一下
这幅图就是线性扫频的它的频域的情况
那么这个频域我们叫相关幅值谱
我们可以通过相关幅值谱的分析
来得到这个线性扫频的它在频域里的表现
这时我们可以看到
这个横轴是时间 纵轴是频率
那么也看到它的整个时间随着时间的变化
它的频率呈线性变化
这个线性变化的斜率
可以是通过这条线很容易计算出来
那么它的初值是500赫兹
它的在50毫秒的范围内
它变化到了2000赫兹就是增加了1500赫兹
如果按这个斜率算下来
它应该正好就是每秒30千赫
通过这个相关幅值谱的分析
我们就可以很容易看到
它的这个频率随时间的变化情况
同时这里还显示了幅值随时间的变化
那么因为这是按平方画出来的
所以它的幅值最大的幅值基本接近25
因为它的在时域的幅值是5
所以也可以通过这个
也可以看见它福值的变化
刚才我们就给出了
这个时变信号的第一个例子
它是一个线性扫频的余弦信号
线性扫频的余弦信号
它已经不是周期信号了
因为它频率随时间变化
它的周期也会随时间变化
所以它的周期是变的
这是一个时变信号的一个最初步的例子
-课程简介
--教材简介
-第一周
-第1章 动态信号与信号内积--第一周作业
-第二周
-第三周
--1.1.4 周期信号与非周期信号——非周期信号及其离散化
-第1章 动态信号与信号内积--第三周作业
-第四周
--1.2.1 内积规则——连续内积与离散内积的极限等价关系
-第1章 动态信号与信号内积--第四周作业
-第五周
--2.2.1 加窗周期信号的周期构造——大周期信号的取值定理
--2.2.1 加窗周期信号的周期构造——大周期信号的中心周期取值
-第2章 信号分析函数--第五周作业
-第六周
-第2章 信号分析函数--第六周作业
-第七周
-第2章 信号分析函数--第七周作业
-第八周
-第2章 信号分析函数--第八周作业
-第九周
-第十周
-第十一周
-第2章 信号分析函数--第十一周作业
-第十二周
-第2章 信号分析函数--第十二周作业
-第十三周
--3.1.2 周期傅里叶变换(第二部分)——周期傅里叶变换(3)
--3.1.2 周期傅里叶变换(第二部分)——周期傅里叶变换(4)
-第3章 周期信号分析原理--第十三周作业
-第十四周
--3.2.1 运算型周期信号的无理频谱——运算型周期信号的无理频谱(1)
--3.2.1 运算型周期信号的无理频谱——运算型周期信号的无理频谱(2)
--3.2.1 运算型周期信号的无理频谱——运算型周期信号的无理频谱(3)
--3.2.2 运算型周期信号的无理频谱(二)——运算型周期信号的无理频谱(4)
--3.2.2 运算型周期信号的无理频谱(二)——运算型周期信号的无理频谱(5)
--3.2.2 运算型周期信号的无理频谱(二)——运算型周期信号的无理频谱(6)
-第3章 周期信号分析原理--第十四周作业
-第十五周
-第3章 周期信号分析原理--第十五周作业