当前课程知识点:动态测试与分析(上) > 第二章 信号分析函数 > 第六周 > 2.3.2 无限冲激函数——栅栏函数
下面我们接着介绍无限冲激函数它的一些性质
刚才我们曾经提到了无限冲激函数
它可以是一个加窗函数
因为它加窗不变
所以它本身也可以看成加窗函数
那么它既然是一个加窗函数
我们就可以利用我们在前几节里面讲到的内容
利用加窗函数或者叫加窗信号
我们可以来进行周期重构
得到一个周期信号
这样利用无限冲激函数来通过周期重构
得到的这样的周期信号
我们称之为栅栏函数
栅栏函数实际上就是无限冲激函数它的周期重构
周期重构
这里边t是在实数域
m是在整数域里边的
T是一个常数
实际上就是我们给定的周期
它是一个正实数
是这样的
栅栏函数
我们来看一下栅栏函数的图象
咱们看到的这个图象
上图就是无限冲激函数
这个我们刚才已经介绍了
大家也比较熟悉了
下面就是由上面栅栏
把这个无限冲激函数看成一个加窗信号以后
进行周期重构得到的周期信号
我们把它称之为栅栏函数
是这样子的
这块是它的周期就是我们给定的这个T
我们来看栅栏函数
由于它是由无限冲激函数的周期构造得到的
而无限冲激函数本身是个偶函数
就因为这个无限冲激函数它是一个偶函数
所以根据周期重构的对称性它的不变性
奇偶不变性
就是说偶函数周期重构出来的周期信号也会是偶函数
所以
我们就会得到这个它这个
栅栏函数也是一个偶函数
因为周期重构的奇偶不变
所以是这样的
它也会是一个偶函数
这点我们可以看到
下面我们介绍栅栏函数
它是一个周期构造函数
周期构造函数这个时候
由于这个无限冲激函数它加窗不变
所以你加任何宽度的窗
它都是它本身
那么这个时候我们为了方便起见
我们认为我们加的窗就跟它周期窗是一样的
是一样的宽度
意思就是说我们认为这个窗宽(周期)就会等于是窗(周期)
这是周期
那么实际上我们就相当于一个等周期构造
那么对于等周期构造的这个周期构造函数来说
我们根据大周期信号的取值定理
我们可以从它的原来的这个加窗信号里边
或者这个栅栏函数
就是从它的这个无限冲激函数上面直接取到
它这个周期信号在整个无穷域里边的所有的值
这是它的大周期信号的取值
实际上就是说
我们可以得到这个δT(t)
它是等于是δ∞(τ)
根据大周期信号的取值
它这个τ的范围是在负 到正的二分之Tw之间
在这里Tw由于窗宽是等于周期的
我们是等周期构造
所以我们直接可以把它写成是周期的一半
是这样
那么t的关系
我们根据以前我们讲到的大周期信号的取值定理
他们是τ加上kT 这个k是一个整数
是这样的
所以我们就可以得到这么一个简单的取值
就是说这个周期信号
栅栏函数是个周期信号
它的整个无穷域的取值都可以从这个无限冲激函数
在它的周期宽度
一个对称的周期宽度里边获取
栅栏函数的下一个性质是它的周期相关不变性
周期相关不变性
这里的这个周期相关指的是非均积周期相关
是非均积的
就是在原来周期相关是一个周期均积的基础上
不再去做周期宽度的平均
而直接做周期范围的一个内积
然后做完了以后它的不变性情况我们看一下
这是一个周期信号XT
XT我们把它写τ
它和这个栅栏函数做一个周期相关是τ减去t
做一个周期相关
那个τ的内积范围是
t1减去二分之T到t加上二分之T
正好是一个周期范围是这样
这样做完了以后
它还是等于是原来那个周期信号
原来这个周期信号
只是在它做这个t的时候
对这个t有一个要求
t的要求是什么呢
t的取值范围是一个开区间
它是在整周期上减去半个周期
在同一个整周期上再加上半个周期
注意这都是开区间
这是开区间这要注意
这里是开区间是用的圆括号
什么意思呢
我们把这个它的区间开闭的情况
我们用一个图来表示一下
假设它的时间坐标
这是冲激
这一个冲激
这一个冲激
这还有一个冲激
这还有一个冲激
比如说这个冲激是正好是KT
这个距离都是T
是KT
t的取值只能是在这一半的地方
K的取值是在这一半取这个一个周期的范围
但是这一点不能取
这一点不能取
所以这个范围
这是t的取值范围
t的取值范围
那么因为这个K是一个整数
它可以变的
它会变到这或者变到下一个或者变到这个
所以K是可以取完所有值的
这个t可以取完所有的值
但是它这个取值范围不能包括
从这个整周期的这个
这是半周期
这是加半个周期
这是加半个周期
这是减半个周期的地方
这一点是不能取的
为什么呢
如果我们把t取到了这一点
t取到这一点
在做这个内积的时候
它会做一个周期宽度的内积
左边半个周期 右边半个周期
它左边半个周期正好会齐着这个冲激
右边半个周期也会齐着这个冲激
这样在这个积分里边就和两个冲激相关
所以这个是不希望出现的情况
所以要把这一点扣除
就是这个它的取值只可能在这个位置
它不管怎么左边半个周期右边半个周期
它只会跨着一个冲激
就是说这个它这样定义的目的就是说
在这个里边是一个跨冲激而且是跨一个
是一个这样的跨一个单冲激的情况
这样截出来就是对的
在这种情况它就没有问题
为什么会是这样
我们来看一下
我们来证明一下这件事
来证明一下这个问题
证明这个问题
证明的时候我们令g等于是τ减t
我们做一个变量替换
那么这个式子的右边
就可以变成了
τ就会变成g加XT就会变成了g加t
把它挪过去
这是τ
然后这个栅栏函数就会变成了
g作为自变量
g的范围
由于这个τ
当τ等于t减二分之T的
g正好等于是负的二分之T
等于T加二分之T的时候
g就变成正的二分之T
它正好是一个周期的范围
是这样子的
这样根据栅栏函数的大周期取值定理
刚才我们在这里给出来了
大周期取值定理
当它的取值
t的取值处于这个
中间这个周期各一半的时候
它就是跟这里是一样的取值
就是跟那个无限冲激函数这样的
它也可以变成无限冲激函数
在这个取值范围
这个τ的取值范围的时候
因为我们这里取的正好是相当于
它的大取值定理这个K等于零的位置
K等于零的位置这是τ
这是t为和τ是相等的
就是中心周期K等于零
中心周期
我们这里就可以用一个无限冲激函数来代替
由于这里是对称范围
我们就简写成二分之T
是这样的
再根据无限冲激函数的采样性
因为它这里延迟是零
所以我们根据它的取到的这个函数跟它相乘的时候
正好会取到它的零点值
作为它的采样得到的强度值
由于看到它这变量是g
所以把g这变成零
就得到它的采样值
得到它的采样值作为强度来话
它和g无关它就出来了
前面我们已经多次的使用了这个道理
就剩下了这个值
这个内积正好是这个无限冲激函数的一些个跨冲激积分
跨冲激积分根据它的强度定义应该为1
所以它就等于是它原来这个信号
这样就证明了我们前面给到它的这个性质
就是它的周期相关不变性
我们就证明了它的这个道理
到此为止我们把这个冲激函数
两个冲激函数都给大家介绍了
一个是有限冲激函数就是单位冲激函数
另外还一个就是无限冲激函数
这两个冲激函数在我们将来
在讨论动态信号的分析里边都是非常有用的函数
所以这个我们在这里先提前统一的介绍给大家
好 这一节就到这里
-课程简介
--教材简介
-第一周
-第1章 动态信号与信号内积--第一周作业
-第二周
-第三周
--1.1.4 周期信号与非周期信号——非周期信号及其离散化
-第1章 动态信号与信号内积--第三周作业
-第四周
--1.2.1 内积规则——连续内积与离散内积的极限等价关系
-第1章 动态信号与信号内积--第四周作业
-第五周
--2.2.1 加窗周期信号的周期构造——大周期信号的取值定理
--2.2.1 加窗周期信号的周期构造——大周期信号的中心周期取值
-第2章 信号分析函数--第五周作业
-第六周
-第2章 信号分析函数--第六周作业
-第七周
-第2章 信号分析函数--第七周作业
-第八周
-第2章 信号分析函数--第八周作业
-第九周
-第十周
-第十一周
-第2章 信号分析函数--第十一周作业
-第十二周
-第2章 信号分析函数--第十二周作业
-第十三周
--3.1.2 周期傅里叶变换(第二部分)——周期傅里叶变换(3)
--3.1.2 周期傅里叶变换(第二部分)——周期傅里叶变换(4)
-第3章 周期信号分析原理--第十三周作业
-第十四周
--3.2.1 运算型周期信号的无理频谱——运算型周期信号的无理频谱(1)
--3.2.1 运算型周期信号的无理频谱——运算型周期信号的无理频谱(2)
--3.2.1 运算型周期信号的无理频谱——运算型周期信号的无理频谱(3)
--3.2.2 运算型周期信号的无理频谱(二)——运算型周期信号的无理频谱(4)
--3.2.2 运算型周期信号的无理频谱(二)——运算型周期信号的无理频谱(5)
--3.2.2 运算型周期信号的无理频谱(二)——运算型周期信号的无理频谱(6)
-第3章 周期信号分析原理--第十四周作业
-第十五周
-第3章 周期信号分析原理--第十五周作业