当前课程知识点:动态测试与分析(上) > 第二章 信号分析函数 > 第十一周 > 2.5.3 离散傅里叶函数
好 同学们上一节我们介绍了
时续傅里叶函数
它是傅里叶函数里边的第二个函数
这一节我们将介绍
傅里叶函数里边的第三个函数
也是最后一个函数就是离散傅里叶函数
离散傅里叶函数
离散傅里叶函数实际上
它是时续傅里叶函数的时间的离散化
它的时间离散化
另外从连续傅里叶函数的角度来讲
它应该是连续傅里叶函数的时频关联离散化
所以它是一个在时域和频域
都是离散化的一个全离散化函数
我们根据上面两条可以写出它的定义
它的定义可以是ψN(n,K)
这是离散傅里叶函数
离散傅里叶函数的符号
它可以等于是时续傅里叶函数的
时间离散化
就是KΔt 在这里n K都是整数
然后t Δt是T除以N
N是一个常数const 然后它是正实数这样
它是做这个离散化是可以
然后如果从连续傅里叶函数角度来讲呢
它又可以写成是
等于是连续傅里叶函数的
频率变成了n比上NΔt然后再来KΔt是这样
就是把连续傅里叶函数的频率和时间
都进行了离散化
在这里由于这里可以看得出来
在n的剩下部分就是Δf
这里我们看得出来Δf是等于是NΔ分之一
是这样
这是频率的离散间隔
由于这样的话
就是Δf它导致了Δf乘以Δt
最后等于N分之一
所以说就是Δf和Δt它是关联的
不是相互独立的
所以这是一个关联离散化
根据这样的结果
我们可以最后写出它的数学表达
就是ψN(n,K)它应该等于是ej2πnk除以N
然后它也有三角函数形式
cos2πnk/N再加上jsin2πnk/N
是这样子的
有了这个我们可以看一下
它的一个傅里叶函数全离散化以后的
一个形式
全离散化以后的一个形式
这个呢我们以前曾经提到过
当下标标N的时候
表示它是一个以N为周期的离散周期函数
从它的形式我们可以看得出来
当不管是n或者是k
变化为整倍数的N的时候
它就会重复循环一次
所以它的周期就是N
所以它是以N为周期的一个离散周期函数
我们来看一下它的图像
这是离散傅里叶函数它的实部
可以看出来它是一个余弦函数
这个实际上我们现在能够看见的
是在时间域
就是K这个方向上画的点比较多
所以在这个方向上看得出来
它的余弦的变化形态
而在n的方向
如果我们还画照样多
能够反映出它的这个
变化状态的形式的话
就会两边都会看不清楚
所以我们这儿先舍弃了一边
它的这个
我们把n做得比较稀
大家看一下 现在n是只取了
除了零点以外只取了三个值
所以它看不出来它的变化
实际上它们两个应该取一样的
我把它换一个角度来看
就是把这边稀一点这边密一点
我们再看一下这个函数
我们就可以理解到
当这边取密了 这边取疏一点
这边也是一个余弦函数
所以它不管是在K方向看
还是从n方向看都应该是余弦函数
只是我们为了表达清楚
只能在 每次只看一个方向的这个
它的曲线形态
如果你想两边同时都看到的话
这个反而什么都看不清楚了
反而什么都看不清楚
到虚部也是这样 这是虚部
现在我们从K方向看得比较清楚
我们再换一个方向
从n方向也看得比较清楚 是这样的
所以它是一个全离散的三维函数
是可以这么来表示
我们看得比较清楚
离散傅里叶函数虽然它是一个离散的周期函数
我们可以来求一下它的周期
周期的均值
就是它的均值函数
均值函数它的定义是这样子的
我们写成EN(n)我们对K做均值
它等于是ψN(n,K)
这就是表示它的均积
因为它是一个周期的函数
所以我们省略所有的下标
省略下标范围就是它是周期的均积
这个周期从哪儿取 它都应该是一样的
是一样的
然后从它的那个内积变量
这里因为n被留下来了
K自然就做了内积变量
所以这个也被省略掉了
在这里K是整数 n也是整数
所以它是一个全离散的
我们首先给出它的这个均值函数的结论
它应该是一个全梳状函数
而梳状函数我们知道它是一个
全梳状函数是一个周期
离散的周期函数
它的这个周期
跟这个离散傅里叶变换的周期是一样的
都是n
为什么会有这个结论
我们来看一下 因为
我们来对它进行分析 En(n)
里边我们把它变成一个纯相位函数
另外我们先把它的范围写出来
我们是对K 这里是对K的内积
它的范围我们取0到N-1这正好是一个周期
另外前边有一个均值
里边我们来看
现在K我们把它挪到指数上面
里边还剩下了2n除N
这个时候的ω就等于π
就是这个ψ函数里边的ω就等于π
是这样的
把K放到了指数上嘛
当然它也可以在自变量上面
所以它整个ψ函数加起来是ej2πnk除N
跟我们给出的这个它的这个定义是一样的
这样我们看出来
我们是对内积变量是K
除了它的指数K之外
其他的都与内积变量无关
这个是一个明显的是一个等比级数
前n项之和
典型的等比级数前n项之和
我们可以直接写出它的结果
它的底就是它
所以它的分值是1减去底的n次方
2n除N
然后是1减去ψ(2n/N)
这就是等比级数的底就是它
这个我们再把它的指数
可以放到自变量上面去做系数
系数完了以后可以得到的结果是这样的
可以得到的结果等于是N分之一
1减去ψ(2n)
然后下面是1减去ψ(2n/N)是这样
我们来分析一下
由于现在ψ的ω是π
所以它是 这里它的自变量全是整数
n也是整数
n是整数 N也是
那个n是整数呢 这个就是偶数倍
这个偶数倍的π
所以这个ψ函数它的结果等于1
分子为0
再看分母
再看分母的时候
如果n等于整倍数的N
它也是偶数 也是偶数倍的π
偶数倍的π
这个值为1 分母也为0
所以它这个时候是0比0型
在这种情况下我们先把这个0比0型
给它先推导一下应该等于什么
就是在这里EN(n)它有0比0的情况
0比0的情况是什么
n等于mN这里m是整数
是这样
在这种情况下
我们需要求得它的罗必塔比
我们简单称为罗比
A等于是什么 罗必塔比
我们可以看到罗必塔比
应该是它这个函数的分子的导数
与分母的导数之比
我们来求一下
现在我们注意自变量是n
我们来求一下这个n 求导数它不变
然后1求导数没有了 -1还有
负的还有 这个导数会出来一个jω
相位函数求导会出来一个jω
然后会把这个自变量的系数也会出来
所以它是2 然后是ψ
然后本身相位函数不变
下面也是一样
它出来一个jω 然后它的系数是2/N
然后是ψ(2n/N)
因为这是对n求导的 这个结果
这个结果我们给它消掉
给它消掉了 这个jω跟jω消掉了
2跟2消掉了 n跟n消掉了
最后就等于这个结果
有了这个结果我们就可以来看
这个EN(n)应该等于是ψ
因为这个时候我们为了求罗必塔比的时候
是因为有这个条件 所以把n代进去
所以ψ(2mN)然后这边是ψ(2m)
这里的n等于mN的 m等于整数
是这种情况
下面可以看到这里
不管是分子分母它的这个
里边的自变量全是偶数
如果是偶数的话
它就是整周角的相位函数
正好都等于1
所以它是等于1的
有了这个结果现在我们再来看
这个均值函数EN在一般的情况
我们来分析一般的情况
所以在一般的情况EN(n)它会取值什么
在一些特殊的情况下会取1
什么情况呢
就是n等于是mN的时候
这就是我们这里面的推导
在别的情况下
因为这个时候分母不为0了
它的分子一直为0 因为这是偶数的
所以它一直会为0 所以它是0
在其他的地方
所以在这里n m都是整数
在这个情况下都是整数
这正好就满足我们以前曾经推导过的
这个一个全梳状函数
它就是这样的一个取值的情况
最后我们可以得出这个结论
它就应该是一个全梳状函数
最后等于全梳状函数ΔN(n)
这等于一个全梳状函数
所以我们开始的这个结论是正确的
关于全梳状函数的图像
我们曾经在单位冲激函数里边
已经给出了它的结果
大家可以参考书上的图
所以说这个时候我们可以得到
就是离散傅里叶函数它的均值函数
就是一个全梳状函数
这一节我们介绍完了离散傅里叶函数
到此为止三个函数
就是傅里叶函数的三个函数
连续傅里叶函数 时续傅里叶函数
和离散傅里叶函数
包括它们的一些性质和特征
我们都全部介绍完了
好 这一节的内容就到此为止
-课程简介
--教材简介
-第一周
-第1章 动态信号与信号内积--第一周作业
-第二周
-第三周
--1.1.4 周期信号与非周期信号——非周期信号及其离散化
-第1章 动态信号与信号内积--第三周作业
-第四周
--1.2.1 内积规则——连续内积与离散内积的极限等价关系
-第1章 动态信号与信号内积--第四周作业
-第五周
--2.2.1 加窗周期信号的周期构造——大周期信号的取值定理
--2.2.1 加窗周期信号的周期构造——大周期信号的中心周期取值
-第2章 信号分析函数--第五周作业
-第六周
-第2章 信号分析函数--第六周作业
-第七周
-第2章 信号分析函数--第七周作业
-第八周
-第2章 信号分析函数--第八周作业
-第九周
-第十周
-第十一周
-第2章 信号分析函数--第十一周作业
-第十二周
-第2章 信号分析函数--第十二周作业
-第十三周
--3.1.2 周期傅里叶变换(第二部分)——周期傅里叶变换(3)
--3.1.2 周期傅里叶变换(第二部分)——周期傅里叶变换(4)
-第3章 周期信号分析原理--第十三周作业
-第十四周
--3.2.1 运算型周期信号的无理频谱——运算型周期信号的无理频谱(1)
--3.2.1 运算型周期信号的无理频谱——运算型周期信号的无理频谱(2)
--3.2.1 运算型周期信号的无理频谱——运算型周期信号的无理频谱(3)
--3.2.2 运算型周期信号的无理频谱(二)——运算型周期信号的无理频谱(4)
--3.2.2 运算型周期信号的无理频谱(二)——运算型周期信号的无理频谱(5)
--3.2.2 运算型周期信号的无理频谱(二)——运算型周期信号的无理频谱(6)
-第3章 周期信号分析原理--第十四周作业
-第十五周
-第3章 周期信号分析原理--第十五周作业