当前课程知识点:动态测试与分析(上) > 第三章 周期信号分析原理 > 第十五周 > 3.4.1 方波信号无理频谱的有限逆变
Gibbs现象实际上它就是波纹畸变
就是说本来是方波很平的地方有了波纹
本来是垂直间断的地方它有了过渡
这是它的波纹畸变的典型的现象
为什么会出现波纹畸变呢
我们可以来看一下
首先我们来看一下方波它的这个
它的方波的有限逆变
方波的有限逆变如果也是用fT
XfT(t)来表示的话
我们根据它的这个相关的表达
根据相关的表达
它应该是方波信号ScT(τ)
与一个正弦比函数它的一个相关
相关内积
因为它是周期信号
所以它这是一个相关内积定义
在周期均积上面
这里τ和t都是实数 都属于实数
是这样的
那现在我们可以来看
我们把方波
我们刚才给出了
我们上一节给出了方波的数学表达
所以我们把这个周期均积展开
周期均积它是一个周期的除
那么方波呢
方波的幅值取到A
这个正弦比函数我们还照写
它的这个τ的变化范围
就只能在脉宽
就是正负半个脉宽的范围
这个时候它可以取到A值
在其他另外一个
周期的其他地方呢它是取的0
这样我们就可以写成
它是A/T 最后写成RT(τ-t)
τ TP/2 是这样
这个式子我们实际上可以看到
它是什么呢
当给定一个t
这个t如果我们看成是一个给定的值的话
给定一个t
这个信号 这个正弦比函数会往右移
完了以后求在这个脉宽范围下面的面积
在曲线下面积
另外我们可以看到这个函数
就是方波的有限逆变信号
它是一个周期信号
它还是一个偶函数 我们来考察一下
XfT 这是它的对称性
XT是-t代进去
等于是A/T RT(τ+t)
t变成负了就变成加了τ Tp/2
那么从这上面来看
我们还可以把它这个τ
再做一个负的变量替换
我们来看一下做一个负的变量替换
这个XfT我们把它写下来
它作为一个负的变量替换
就是什么意思呢
当τ等于是-g
等于完了 这个式子
前面这个式子就可以写成这样
正弦比函数RT τ变成了-g
这个t都写下来
它的内积变量就变成了g
这个g的范围
当τ为负的时候 它正好g就为了正
所以当开始这个
这个τ的范围如果是负的和正
它是负的Tp/2和正的Tp/2
对应这边它这个g的范围
就变成了正负的范围
但是我们可以还知道dτ等于负的dg
这个时候它的这个正负范围
我们要把这个负的
这里边隐藏了一个微分
所以这个微分现在要替换
dt要替换成dτ 会代进来一个负
由于微分代进来一个负值
会把这个范围又会翻回来
所以它还是
最后范围还是负的到正的
而范围本身不会变
所以它这个还是Tp/2
就是这样
最后是这么结果
由于正弦比函数是个偶函数
所以它们两个可以翻个个儿
或者是把这个负号提出去
提出去以后它就等于是A/T RT(g-t)
g Tp/2 是这样
它就还回了它原来的形式
所以它跟原来是相等的
所以它是一个偶函数
我们就看一边就可以了
我们来看一边就行
下面我们就可以利用它的这个表达式
最后是这个表达式
它的这个表达式我们来看
它是怎么形成这个Gibbs现象的
现在画面上看到的这个上面两个图是
正弦比函数两个不同的延迟的情况
下面这个图就是方波的有限逆变信号
就是相当于这个方波的有限逆变信号XfT
我们把它画到这儿了
我们看当这个T为0
就是正弦比函数它没有延迟
正好对准0线的时候
这个时候它在脉宽范围
这是正负Tp/2的脉宽范围呢
做这个曲线下的面积
现在这个曲线下因为有一个主瓣
这个是最大正面积在里边
所以这个时候求到曲线下的面积
是一个比较大的值
然后随着这个T不断的增加
这个正弦比函数这个主瓣会往右移动
往右移动的时候
它这个旁瓣有出去的有进来的
所以它就会形成这种波动
出去的 逐渐出去的可能是正的负的
进来的面积也可能是有正的负的
所以它就会波动
所以中间出现了波动的情况
当它到达这个特殊的位置
就是当t等于是Tp/2减去一个旁瓣宽
这个D是旁瓣宽的时候
这个时候主瓣的右边界
正好跟脉宽的右边界对齐了
这时候可以看到在这个脉宽范围之内
有一个最大负面积
这是它的第一旁瓣是一个最大负面积
被挪出了这个要求的面积的范围
我们计算面积的范围
所以说在这个脉宽范围内
留下的这个曲线的面积
就会达到一个最大值
就是这个位置
因为它的最大的负面积被挪出去了
是这种情况
这个正弦比函数随着t的增加
还会继续往右挪动
我们看下一个图
这个图 上面这个图我们可以看到
它继续挪动
当这个整个主瓣刚好挪出了这个脉宽范围
就是在它的右边界
主瓣的左边界与脉宽的右边界对齐的时候
就相当于整个最大正面积
被挪出了我们要求面积的这个范围
所以说这个时候它处于
整个这个求的结果处于最小值
最小值的位置 是这样
这个最小值就出现了
当随着这个继续的往右挪动
它这个旁瓣还会有进有出
所以形成了一些波动
当它到达 t到达二分之T的时候
它在这个脉宽范围之内
正好就是最小的旁瓣了
都是最小的旁瓣
所以而最小旁瓣它有正有负相互抵消
所以这个时候它的值也变得非常小了
这就是在这个方波
方波信号上面产生的这个Gibbs现象
它的形成 就是这么形成的
由于这个正弦比函数
它是在脉宽范围内求它曲线下的面积
当它移动的时候
因为正弦比函数它的旁瓣
在这个求面积的范围之内
移进移出 形成了这个波动
而它到达边界的时候
就形成了最大值和最小值
是这样 这样我们看到
在最大值和最小值之间
它这个旁瓣 主瓣
它的主瓣逐渐从最大值挪出最小值
所以它的主瓣在挪出这个时候
这里有一个过渡
因为它的主瓣的面积逐渐出去了
所以这里产生了一个过渡
是这样子的
这就是有限逆变信号上面
我们看到的Gibbs现象
它的主要的原因就是原来我们这儿
本来应该是一个无穷和
现在变成了有限和
把它的一些高频的信息给截掉了
所以产生了这样的一个Gibbs现象
是这样子的
-课程简介
--教材简介
-第一周
-第1章 动态信号与信号内积--第一周作业
-第二周
-第三周
--1.1.4 周期信号与非周期信号——非周期信号及其离散化
-第1章 动态信号与信号内积--第三周作业
-第四周
--1.2.1 内积规则——连续内积与离散内积的极限等价关系
-第1章 动态信号与信号内积--第四周作业
-第五周
--2.2.1 加窗周期信号的周期构造——大周期信号的取值定理
--2.2.1 加窗周期信号的周期构造——大周期信号的中心周期取值
-第2章 信号分析函数--第五周作业
-第六周
-第2章 信号分析函数--第六周作业
-第七周
-第2章 信号分析函数--第七周作业
-第八周
-第2章 信号分析函数--第八周作业
-第九周
-第十周
-第十一周
-第2章 信号分析函数--第十一周作业
-第十二周
-第2章 信号分析函数--第十二周作业
-第十三周
--3.1.2 周期傅里叶变换(第二部分)——周期傅里叶变换(3)
--3.1.2 周期傅里叶变换(第二部分)——周期傅里叶变换(4)
-第3章 周期信号分析原理--第十三周作业
-第十四周
--3.2.1 运算型周期信号的无理频谱——运算型周期信号的无理频谱(1)
--3.2.1 运算型周期信号的无理频谱——运算型周期信号的无理频谱(2)
--3.2.1 运算型周期信号的无理频谱——运算型周期信号的无理频谱(3)
--3.2.2 运算型周期信号的无理频谱(二)——运算型周期信号的无理频谱(4)
--3.2.2 运算型周期信号的无理频谱(二)——运算型周期信号的无理频谱(5)
--3.2.2 运算型周期信号的无理频谱(二)——运算型周期信号的无理频谱(6)
-第3章 周期信号分析原理--第十四周作业
-第十五周
-第3章 周期信号分析原理--第十五周作业