当前课程知识点:动态测试与分析(上) > 第三章 周期信号分析原理 > 第十五周 > 3.3.2 原点方波的无理频谱
下面我们再来看一个方波
特殊的方波信号
就是原点方波
就是原点方波
我们来看一下它的图像
这是原点方波
大家看到的这个画面
正好是原点方波的图像
可以看到它的脉宽的上升沿
正好和纵轴重合
其实就是一个脉宽的上升沿和原点对齐了
这就是它叫原点方波的由来
它也是一个三参数的信号
有脉高A 脉宽Tp和周期T
原点方波正好是中心方波它的一个右移
这个右移量是半个脉宽
所以我们可以借助于中心方波的定义
来写出原点方波的数学定义
中心方波我们用SoT(t)来表示
它也是个以T为周期的周期信号
它是中心方波信号的一个右移
是减去半个脉宽
右移半个脉宽
这是原点方波的数学定义
跟它我们看到的图像是一致的
这里t是在整个实数域
它是一个周期信号
我们现在来看它的无理频谱
来看它的无理频谱
我们用Sop(n)来表示原点方波的无理频谱
它从上面它的数学定义可以看出来
它是中心方波的一个周期傅里叶变换
t-Tp/2
因为原点方波
正好是中心方波的一个时移
所以它的无理频谱
就应该是中心方波无理频谱的一个相移
我们可以写出来它是S中心方波
无理频谱的一个相移ψT
然后是(n,-Tp/2)是这样
我们把它的这个负号
拿到它的函数上面做共轭就应该是
因为它是一个相位函数
显然它是一个共轭的相移是Tp/2
是这样
我们如果把这个时续傅里叶函数
表达的一个相移函数
直接写成一个相位函数的话
它直接写成相位函数的话
然后我们再给它展开一下
这个是r 这是中心方波的无理频谱
rsw乘A 它是一个sinc函数
里边是占空比乘n
这个是相位函数
相位函数我们给它写成了
它应该是n 2n/T
然后是n变成了2n/T
然后是Tp/2
在这里这个相位函数呢
在这里ω等于π
在这里相位函数本身有一个参数ω
它现在这里等于π的
我们跟这个时续傅里叶函数就能对上了
另外它还有一个共轭在上面
这个我们稍微修饰一下
这个2约掉了
这个Tp/T是占空比
所以它是rsw乘上n
我们就看到了这个相位函数的这个相位
相位变量正好是sinc函数的自变量是一样的
所以它们是一个同角
同角的sinc函数和相位函数之积
当然它有一个共轭
这个时候我们直接可以把它写出来
我们曾经在sinc函数一节里边讨论过
sinc函数与相位函数之积
它的结果应该是一个
实部为sinc函数2倍的自变量
虚部应该是一个cosc函数2倍自变量
所以我们可以直接写出来
那我们来写一下
就是原点方波它的无理频谱
它就等于前面的系数照写
rswA 然后得到一个sinc函数2倍的自变量
再减去一个jcosc函数的2倍自变量
是这个结果
我们来看一下因为它这里有一个共轭
本来是加 因为共轭呢
所以就变成了减
共轭就变成了减
现在我们可以看到它的实部是一个偶函数
这是一个偶函数
实偶的 虚部呢是一个奇函数
虚部是一个奇函数
如果我们把-n代进去
这个sinc函数是个偶函数
这个n不会变
cosc函数是一个奇函数
负号会拿到这儿来
这个虚数上面的负会变成正
所以会变成共轭
我们就可以看到这个Sop(-n)
它是它的共轭函数
所以我们说这个原点方波无理频谱
它是共轭对称函数
是这样
所以共轭对称函数它才会产生
就是实部是偶的实偶
虚部是奇的这样一个效果
另外它还有相位和模的关系
模是偶的 模偶相奇的关系
这是都由这个共轭对称过来的
实部是偶的 虚部是奇的
这个我们可以看得很清楚
模偶和相奇我们怎么来看呢
我们从这个式子来看
它这是原点方波的无理频谱
它是sinc函数和一个相位函数
是一个相位函数它的乘积
它的模 因为相位函数的模为1
所以它的模直接由这里来取
因为sinc函数它虽然是一个实函数
但是它有负
我们要取模的话
一定要取它的绝对值能得到它的模
另外sinc函数我们曾经推导过
它的复数表示法
就是它也表示成一个模和一个相位的形式
那它的相位应该是什么呢
应该是它的这个自变量的整数部分
和π相乘
然后这个相位函数它的相位
应该是π和rswn之积
正好我们就得到了它的相位
所以可以写成Sop
就是原点方波无理频谱的模相式
它的模应该是rswA
这是这都是正的实数
sinc因为有负的
所以要取它的绝对值
然后它的相位部分
我们用ψ函数来表达的话
它就应该是 这是取整函数
取这个sinc函数
它的自变量的整数部分
应该是rswn 取它的整数部分
再和它的相位函数
因为我们用相位函数来表达了
所以它的这个相位函数的角度
我们把这个共轭拿进去做负
它应该是负的占空比与n之积
占空比rsw与n之积 是这样
这是相位函数
这个相位函数它的参数ω等于π
是这样的
所以我们可以看到它的模 这是模
它是一个偶函数
因为sinc函数是一个偶函数
取绝对值以后
依然是一个偶函数
它的相位 这是它的相位
当然还有一个π和它相乘
它的相位和π相乘
这个取整函数
如果我们把-n代进去
取整函数它不会改变它的正负
所以这个负号可以拿出来
在这里n再取负
负也可以拿出来
拿出来就是两个负号都可以拿到外边来
最后可以看出它的奇函数特性
所以它是一个它的这个相位
它是一个奇函数
是这样的
所以我们看到这个它的模偶相奇
在这里也通过写出它的这个模相式
我们也可以看得看清楚
现在我们来看一下这个原点方波的
无理频谱图像
现在画面上能看见的就是一个原点方波
大家看一看上面这个是原点方波
它的脉宽上升延正好和原点对齐
下面这两个图
是它的无理频谱的实部和虚部
这两个图形我们都比较熟悉了
上面是sinc函数的图形
下面是cosc函数它的负
cosc函数负的图形
所以它的这个 它翻过来这个旁瓣
原来这边是正的这边是负的
然后它取负以后
它原来是负的这边的变成了正的
原来是正的这边变成了负了 是这样
这两个函数它的这个
上面这个函数
就是这个原点方波无理频谱
它的实部是sinc函数
是一个偶函数 我们看得很清楚
它的这个虚部是一个奇函数
这里也看得很清楚
再看一下它的模和相位
这是按模和相位来表达的
是同一个原点方波
它的模一个sinc函数的绝对值
我们看到sinc函数它的负的旁瓣
都翻到上面全都是正的了
因为它取了绝对值
然后它的这个相位是一个线性的
我们可以看得很清楚
它的相位就是根据这个
再乘一个π
这是它的相位再乘以它的ω乘以π
所以乘π以后得到它的相位
这就是原点方波的无理频谱
我们把它用数学的解析
得到了它的实部和虚部
或者是模和相位
它的对称性就看得非常的清楚了
好 这一节我们给大家介绍了
一些实际的信号
实际信号的无理频谱
都是由方波派生出来一些
特殊方波信号的实际它的无理频谱
为什么要使用方波呢
因为方波的无理频谱
我们可以得到它的解析解
从而我们也可以看到
它的一些特殊的特性
比如说实偶对实偶 实奇对虚奇
以及它的实信号
然后对上的是共轭对称信号
这样的一些特性
我们不但从它的无理频谱的图像上
看得很清楚
而且它的 从它的数学解析表达式里边
也看得很清楚
这样我们就对实奇信号的无理频谱
有了一个非常清醒的一个认识
好 这一节的内容就到这里
-课程简介
--教材简介
-第一周
-第1章 动态信号与信号内积--第一周作业
-第二周
-第三周
--1.1.4 周期信号与非周期信号——非周期信号及其离散化
-第1章 动态信号与信号内积--第三周作业
-第四周
--1.2.1 内积规则——连续内积与离散内积的极限等价关系
-第1章 动态信号与信号内积--第四周作业
-第五周
--2.2.1 加窗周期信号的周期构造——大周期信号的取值定理
--2.2.1 加窗周期信号的周期构造——大周期信号的中心周期取值
-第2章 信号分析函数--第五周作业
-第六周
-第2章 信号分析函数--第六周作业
-第七周
-第2章 信号分析函数--第七周作业
-第八周
-第2章 信号分析函数--第八周作业
-第九周
-第十周
-第十一周
-第2章 信号分析函数--第十一周作业
-第十二周
-第2章 信号分析函数--第十二周作业
-第十三周
--3.1.2 周期傅里叶变换(第二部分)——周期傅里叶变换(3)
--3.1.2 周期傅里叶变换(第二部分)——周期傅里叶变换(4)
-第3章 周期信号分析原理--第十三周作业
-第十四周
--3.2.1 运算型周期信号的无理频谱——运算型周期信号的无理频谱(1)
--3.2.1 运算型周期信号的无理频谱——运算型周期信号的无理频谱(2)
--3.2.1 运算型周期信号的无理频谱——运算型周期信号的无理频谱(3)
--3.2.2 运算型周期信号的无理频谱(二)——运算型周期信号的无理频谱(4)
--3.2.2 运算型周期信号的无理频谱(二)——运算型周期信号的无理频谱(5)
--3.2.2 运算型周期信号的无理频谱(二)——运算型周期信号的无理频谱(6)
-第3章 周期信号分析原理--第十四周作业
-第十五周
-第3章 周期信号分析原理--第十五周作业