当前课程知识点:动态测试与分析(上) > 第二章 信号分析函数 > 第十周 > 2.4.9 正弦比函数——正弦比函数10
在正弦比函数里边有一个关键的参数
就是它的倍波数K
它的好多变化
比如说像旁瓣宽旁瓣数等等这些都与K有关系
甚至面积跟这个正弦比函数
这个倍波数这个常数有关系
下面我们来看一下这个倍波数这个K
突破了这个正整数的时候
变到无穷大的时候它会变成什么
下面我们讨论它的这个性质
这个实际上就演变出来
它的另外一个蜕化问题
就是向栅栏函数蜕化
它会向栅栏函数蜕化
栅栏函数是在我们之前提到的一个函数
我们来看一下它的情况
当K趋于无穷大的时候
这个正弦比函数它的取值
我们给它命名叫做无穷正弦比函数
给它命一个名 称之为无穷正弦比函数
这个无穷正弦比函数我们来讨论它
无穷正弦比函数我们来看它如何演变
甚至演变到栅栏函数
首先我们来看它还是一个偶函数
无穷正弦比函数
偶函数
什么意思呢
就是这是无穷正弦比函数
如果你给它加个负
就是它的镜像函数它跟原来的原函数
原像函数是相等的
因为是什么
因为R∞T(-t)它等于是lim
K趋于正无穷 RT(-t)
这个时候这是正弦比函数
它本身就是个偶函数
所以偶函数的话它就等于是
K趋于正无穷 RT(t)
最后就等于是R∞T(t)
这是根据它的定义
刚才我们给了它无穷正弦比函数一个定义
是这样子的
无穷正弦比函数
另外一个它是一个周期函数
什么意思 就是RT(t)
如果t你再给它加上mT的话
它跟原来的函数是相等的
这里m是整数
是这个意思
而T正好是它的周期
T是它的周期
这个时候为什么会是这样呢
因为R∞T(t+mT)等于是Lim K趋于正无穷
然后是RT(t+mT)由于m是整数
T是正弦比函数的周期
它本来是这个周期函数
所以这个加上去等于没加
等于是lim K趋于正无穷然后就变成RT(t)
最后就等于这个无穷正弦比函数本身
这样一些问题我们都很容易理解
下面一个问题看它的取值
看它的取值
取值我们可以看到这个无穷正弦比函数
它的取值当t等于0的时候
它由于是K趋于无穷大的极限
就是它t等于0
我们原来知道当它t等于0的时候
它的这个值等于是K 跟K值
这是以前我们讲到的
这个时候我们看一下它的图像的话
我们就可以更清楚了
现在我们看到这个图像
就是不同倍波数的这个正弦比函数的情况
大家看到这个上图倍波数为11
中图倍波数为101
下图倍波数为1001
随着倍波数的增长这个K值就在增长
就是它这个主瓣的高度
就是K值一直在增长
K值在增长旁瓣开始收缩
旁瓣向这个主瓣收缩
主瓣自己也在收缩也在逐渐变小
当然这个变小了
而且其他地方的值相对于主瓣的值
也变得非常小
所以当主瓣这个K趋于无穷大的时候
我们可以认为这些不在0的位置
不在0的这些位置
或者是不在整倍数的这些位置
我们都可以把它近似的认为是0
而它等于整倍数的地方就是为无穷大值
图像看完了我们可以再接着
来看一下公式的情况
刚才我们从图像上可以看到
当这个t等于是整倍数周期的地方
这个时候它趋于无穷大了
因为K趋于无穷大
当它t不等于这个m的时候
就是在其他的地方
由于它的收缩情况
我们可以把它约等于0
这个时候m是在整数
它的取值就是这种特性
从取值的特性上我们看到
可以联想到我们以前讲到的一个函数
叫做栅栏函数
就是栅栏函数是以无限冲激函数
进行周期构造得到的一种函数
就是一个一个的冲激
一个一个的等间隔的冲激
就可以看到这是等间隔的冲激
但是作为栅栏函数来讲
还需要调查它的强度
必须它有一个固定值的强度
在一个周期范围之内它的强度值是不变的
我们来看一下它的强度
我们把强度如果我们考察一下它的强度
强度我们命名叫I∞T
它的这个定义应该是什么呢
它的无穷定义应该是
对R∞T(t)的这个函数
需要做一个内积
这个内积的量是从t1到t2
这里t当然是一个实数
可是t1到t2应该是包括一个周期
应该把整周期包括在内
我们现在就探讨它在0的这个位置
我们画一个图来表示一下
这是R∞T(t)
当然它那个会冲到无穷高
我们只能画一个竖来表示
画一个大概的表示大概是这样子的
它在二分之T和负二分之T
我们讨论它一个周期下面的这个面积积分
那么就是在这里我们这个t1还是t2
它所取的位置应该是t1永远取负的这一边
t2永远取正的这一边
使得我们可以这两个内积的范围
能够跨住这个0
那么从这里我们就可以写出它的范围
就是t1是可以在负二分之t到0之间
这个半开区间里变化的但是它不能到0
t2应该是从0到正二分之T
这个也是一个半开区间
这边也不能到0 这边是圆的这边是方的
而这边是方的 这边是圆的
是这个意思
这样t1和t2不管你怎么变化
肯定是一个在这个范围
另外一个在这个范围而不取0
是这个意思
那么就是说它总是骑着这个0点的
我们是做这样的一个变化
作为这样 当这个时候
由于我们是用的是无穷正弦比函数
它那个K是趋于无穷大的一个正弦比值
我们为了计算
我们必须把这个范围给它划开
我们要做这个范围给它划开做积分的话
我们就讨论半个积分 来讨论哪块呢
假设正的二分之T到这儿
因为这个它是对称的
我们只讨论一边就行了
所以我们只讨论是从0到二分之T这个范围
对于0到二分之T这个范围 这是R∞T(t)
我们只画它的二分之T这个范围
我们可以把它分成两个域
这个域是无穷小域
这边是实数域
这是实数域
实数域
这边是无穷小域
无穷小域
因为现在我们要求它这一边的面积
因为这个面积求到以后我们乘2
就是它整个这一块面积
那么求到这一块面积
这是无穷小域 这是实数域
这个无穷小域我们可以用bD
刚才我们曾经用过 用bD来度量
这个D是旁瓣宽
b是一个正实数
来度量 这是无穷小域
无穷小域的面积我们把它认为是A1
这个实数域的面积是A2
所以我们这个强度 实际上求的是面积
那么这个强度我们重新再写一下
这个强度我们再重新写一下
I∞T它应该就等于是两倍的
我们只求一半 是两倍的R∞T(t)
然后是这个t是从0到t2
其实t1跟t2是个对称的东西
到t2
这个t是实数
从0到t2
它就等于刚才我们说了
它应该是2倍的A1的面积加上A2的面积
就是刚才我们图上已经画出来了
而A1是这个无穷小域的面积
A2是这个实数域的面积
整个加起来是0到二分之T之间的面积
我们现在求A1 先求A1的面积
根据刚才我们的定义这个A1的面积是什么呢
是K趋于无穷大 而这个Asr由bD来度量
它的这个面积 这个Asr正好就是正弦比函数
它的右面积
我们用bD度量
刚才我们要把整个无穷小域包括进去
这个实数b应该趋于无穷大
就是它的无穷大 这是无穷小
它们相乘正好为一个实数
刚刚进入实数 把这个实数包括
如果b继续增大 b无穷大
增大的时候它可以就进入实数域了
那么就是实数域管
现在我们无穷小域就是b
刚好达到无穷大的时候 它的这个值
就是b趋于+∞
这个A1是表示它的正弦比函数的右面积
它是以旁瓣宽来进行度量的
刚才我们也分析到它b需要趋于无穷大
表示它整个邻域的
整个无穷小邻域的右面积
根据刚才我们的得到的结论
它这个正弦比函数它的右面积
当K趋于无穷大的时候
它是T倍的辛克函数右面积 Asc
辛克函数右面积 由b来做右边界的时候
跟这个是一样的
这是我们刚才得到的
这个是辛克函数右面积
这个是辛克函数右面积
是这样
当然这个K在它趋于无穷大
已经用到这个里边了
最后还剩下b趋于无穷大
是这个情况
当这个b趋于无穷大的时候
这是辛克函数它的右面积应该趋于二分之一
这个在我们讲讨论辛克函数的时候
已经讨论过了
所以它整个这个结果应该等于是二分之T
意思就是说这个A1是什么呢
就是这个无穷正弦比函数
在它无穷小邻域的右面积
就是右边的无穷小邻域它的这个曲线下面积
应该是等于是二分之T
这个时候我们就把A1求出来了
-课程简介
--教材简介
-第一周
-第1章 动态信号与信号内积--第一周作业
-第二周
-第三周
--1.1.4 周期信号与非周期信号——非周期信号及其离散化
-第1章 动态信号与信号内积--第三周作业
-第四周
--1.2.1 内积规则——连续内积与离散内积的极限等价关系
-第1章 动态信号与信号内积--第四周作业
-第五周
--2.2.1 加窗周期信号的周期构造——大周期信号的取值定理
--2.2.1 加窗周期信号的周期构造——大周期信号的中心周期取值
-第2章 信号分析函数--第五周作业
-第六周
-第2章 信号分析函数--第六周作业
-第七周
-第2章 信号分析函数--第七周作业
-第八周
-第2章 信号分析函数--第八周作业
-第九周
-第十周
-第十一周
-第2章 信号分析函数--第十一周作业
-第十二周
-第2章 信号分析函数--第十二周作业
-第十三周
--3.1.2 周期傅里叶变换(第二部分)——周期傅里叶变换(3)
--3.1.2 周期傅里叶变换(第二部分)——周期傅里叶变换(4)
-第3章 周期信号分析原理--第十三周作业
-第十四周
--3.2.1 运算型周期信号的无理频谱——运算型周期信号的无理频谱(1)
--3.2.1 运算型周期信号的无理频谱——运算型周期信号的无理频谱(2)
--3.2.1 运算型周期信号的无理频谱——运算型周期信号的无理频谱(3)
--3.2.2 运算型周期信号的无理频谱(二)——运算型周期信号的无理频谱(4)
--3.2.2 运算型周期信号的无理频谱(二)——运算型周期信号的无理频谱(5)
--3.2.2 运算型周期信号的无理频谱(二)——运算型周期信号的无理频谱(6)
-第3章 周期信号分析原理--第十四周作业
-第十五周
-第3章 周期信号分析原理--第十五周作业