当前课程知识点:动态测试与分析(上) > 第二章 信号分析函数 > 第七周 > 2.4.2 科思克函数——科思克函数2
下面我们需要了解一下
这个科思克函数它的极值
就是它这些波峰和波谷的位置
波峰和波谷的这些位置
那么我们需要来分析一下它的极值
分析函数的极值
实际上最常用的方法
就是我们分析它的导数
它的导数
那么科思克函数它的导数
我们可以根据刚才提供了它的定义
这样我们来对它这个函数求导
对这个函数求导
那么对于求导完了
它应该是这样的
1-cosπr然后这是科思克函数的定义
然后我们要对它进行求导
是这个意思
那么我们来求一下它的导数
这是一个分式的求导
应该是分子的导数乘上分母
再减去分母的导数乘上分子
然后分母再平方
那么分子求导呢
1求导为0
这个-cosπr求导完了以后
应该是正的πsinπr
求导完了应该是πsinπr
然后乘上分母
再减去分母的导数
分母的导数为π 然后乘上分子
导数的分子部分求完了以后
我们可以写出它的分母
分母就是原来分母的平方
是这样
我们把这个稍微整理一下
这个π和这个π加上这里边的π
可以有一个相消
消完了以后应该是πrsinπr
减去1加上cosπr
分母 刚才π被消去了一个
π剩下一个r还有一个平方
是这样的情况
这是它的导数
首先我们根据这个导数
来分析r等于0的地方它的情况
就是它的自变量等于0
自变量等于0的时候
我们从它的这个导数可以看见
它的分子部分 这一部分是0
cos这一部分是1
1和负1加起来也是0
所以分子是0 分母也是0
所以它是一个0比0型的
它的科思克导数r
这个时候它是0比0型
那么在r等于0的位置
由于在r等于0的时候
它是一个0比0型
这个时候我们需要求它的这个
需要求它的洛必达比
那么洛必达比A等于
分子的导数和分母的导数之比
那么我们对这个分子求导
它是πsinπ 然后再加上πrcosπr
这是这一部分的求导情况
然后后面这个1
这个1求导没有了
然后对cos求导
cos求导是负的πsinπr
是这样的
然后对它的分母部分求导
分母部分的导数应该是2πr
这样我们把这个π可以消掉了
另外一个 这里有一个负的正弦
这里有一个正的正弦
也可以消掉了
那么剩下的这一部分
还可以把r消掉
那么最后就等于是二分之πcosπr
这是它的洛必达比
那么在r等于0的位置
它正好是等于二分之π
这就说明在r等于0的位置
它的导数
科思克函数的导数不为0
那么这个地方它就没有极值
跟刚才我们看见图像是一样的
它在零点它是一条斜线通过的
所以在这个地方它没有极值
那么下面我们根据这个
就可以继续分析这个导数
因为零点值已经被我们
零点已经被我们分析完了
然后由于它是个奇函数
这个时候我们在分析的时候
只分析它的正半部分就可以了
那么下面我们看在r大于0的地方
它的极值情况怎么样
因为它是一个奇函数
注意它的特点
它是一个奇函数
我们来看它的极值
在这种情况下因为我们已经
扣除了它的0
我们只讨论它的正的部分
那么我们可以直接令它的这个
科思克的这个导数等于0
那么我们从刚才的分析
我们就可以得到
这是我们刚才求出来
科思克函数的导数
那么让它等于0以后
分母就可以乘过去
最后得到分子等于0就可以
所以我们就可以得到πrsinπr减1
再加上cocπr等于0
在这种情况下我们看这里
π和r总是成对的出现的
我们可以再令θ等于πr
θ等于πr 因为r是正实数
所以θ它也会是个正实数
所以这个式子
就会变成θsinθ-1+cosθ
那么等于0
我们还可以进一步把它规范成
一个更简要的形式
就是θ-θcc(θ)等于0
那么我们就可以看到
在这里这个θcc(θ)
应该等于是1-cosθ除以sinθ
它是这样一个值
那么这也是
它相当于也是一个角度值
也是一个角度函数
这本来是科思克函数
它的极值点
我们求它的极值点的方程
这是极值点方程
从极值点方程里边导出来的
这样一个角度
这个角度我们称之为科思克角
它的具体表达
应该是1-cosθ 除以sinθ
是这样的
而这个方程
是科思克函数的极值点方程
这是它的极值点方程
由于这个极值点方程都是角度
其中还有一个科思克角
所以这个方程它也称之为科思克角方程
科思克角方程
这个方程是个超越方程
我们很难直接去求解
但是我们可以用数值方法来求解
先看一下这个方程的
它的图像的情况
现在画面显示的就是刚才
科思克角方程的上面的两个函数
一个就是θ 这是一条直线
另外一个就是θcc(θ)这个函数
那么这就是类似于一个正切曲线的一个样子
那么我们可以看到
由于我们现在讨论的是θ是大于0的
我们只讨论它大于0的这一部分
可以看到这个θ线和每一条
这样的曲线就是科思克角的那个曲线
都有一个交点
那么实际上这个交点
就是我们刚才说的
这个科思克这个极值点方程的根
那么从这个图上
我们可以清楚的看到
每一个交点它所处的范围
实际上可以看到
比如说从这个二号交点
θ2这一点来看
它是处于2π到3π之间
实际就是一个偶数的π
到奇数π之间
那么这一个点也是
这是偶数π到奇数π之间
再往后也是4π到5π之间
也是偶数π到奇数π之间
所以通过这个观察这个图
我们就可以知道
它的这个极值点方程的根
有无穷多个
因为这个曲线应该是无穷
重复出现的
另外一个我们可以观察
它这个曲线根的这个范围
我们可以写出每一个根的范围
-课程简介
--教材简介
-第一周
-第1章 动态信号与信号内积--第一周作业
-第二周
-第三周
--1.1.4 周期信号与非周期信号——非周期信号及其离散化
-第1章 动态信号与信号内积--第三周作业
-第四周
--1.2.1 内积规则——连续内积与离散内积的极限等价关系
-第1章 动态信号与信号内积--第四周作业
-第五周
--2.2.1 加窗周期信号的周期构造——大周期信号的取值定理
--2.2.1 加窗周期信号的周期构造——大周期信号的中心周期取值
-第2章 信号分析函数--第五周作业
-第六周
-第2章 信号分析函数--第六周作业
-第七周
-第2章 信号分析函数--第七周作业
-第八周
-第2章 信号分析函数--第八周作业
-第九周
-第十周
-第十一周
-第2章 信号分析函数--第十一周作业
-第十二周
-第2章 信号分析函数--第十二周作业
-第十三周
--3.1.2 周期傅里叶变换(第二部分)——周期傅里叶变换(3)
--3.1.2 周期傅里叶变换(第二部分)——周期傅里叶变换(4)
-第3章 周期信号分析原理--第十三周作业
-第十四周
--3.2.1 运算型周期信号的无理频谱——运算型周期信号的无理频谱(1)
--3.2.1 运算型周期信号的无理频谱——运算型周期信号的无理频谱(2)
--3.2.1 运算型周期信号的无理频谱——运算型周期信号的无理频谱(3)
--3.2.2 运算型周期信号的无理频谱(二)——运算型周期信号的无理频谱(4)
--3.2.2 运算型周期信号的无理频谱(二)——运算型周期信号的无理频谱(5)
--3.2.2 运算型周期信号的无理频谱(二)——运算型周期信号的无理频谱(6)
-第3章 周期信号分析原理--第十四周作业
-第十五周
-第3章 周期信号分析原理--第十五周作业