当前课程知识点:力学 > Ch7. 振动和波 > §4简谐波 > Video
简谐波的复数表示
复振幅
同样因为它是一个余弦函数
所以我们也可以把它的波函数
用复数来表示
平面简谐波
是这样一个余弦函数
我们就可以写成
这个复数它的实部
这个复数的指数是
-i(ωt-k·r+ф)
注意这出现一个负号
大家知道它的实部
就是cos[-(ωt-k·r+ф)]
这是它的实部
因为用的是余弦
所以你这里有一个负还是正
结果都相同
因此
在这个表达式上有两种可能
一种把这个选做正
一种选做负
现在统一规定都取负号
所以注意
它在前边上面有个负号
这样的话
这是它的直接表达式
就这样一个实数的三角函数
可以是这个复数的实部
我们还可以把这复数
直接表达为简谐波
就是简谐波的复数的表达式
复数的平面简谐波
我们加个星号
直接就是这个复数
注意这上面的负号
球面简谐波
球面简谐波是这样的一个形式
写成复数形式的话
就是这样一个复数的实部
同样我们也可以用这个复数
直接表示这个球面简谐波
就是球面简谐波的复数形式
就是复球面简谐波是ξ*
直接就是这个复数
这样的话
我们可以把平面的
和球面的复数形式
统一写出来
那么前面就是振幅
振幅对于平面简谐波来说
直接就是A常数
对于球面来说就是A/r
然后把位相里边这个空间部分
把它单独拿出来
写成-iф(r)
然后把时间相单独写出来
exp(-iωt)
我们以前说过
复数形式的一个优点
就可以把这两项分离开
分隔开
然后把这个项写做U(r)
叫复振幅
复振幅乘以它的exp(-iωt)
那么这一项
叫做ψ的空间项
它等于是-k·r+ф
或者是-kr+ф
这是平面波
这是球面波
那么这一项叫做复振幅
复振幅等于振幅
乘以它位相里边的空间项
那么对平面简谐波来说
它的复振幅是这个形式
对球面简谐波来说
它的复振幅是这个形式
于是
就是把它复数形式
分成一个复振幅
后边乘以一个exp(iωt)
我们知道
简谐波它的振动频率就是ω
所以后边这一项
exp(-iωt)其实都是统一的
没有什么特殊性
所以
真正的简谐振动的
它的特点
都包含在了复振幅里面
所以它的主要信息
都包含在复振幅里面了
那么
空间项和时间项能够分开
也就是复数表示的一个特点
简谐波的线性运算
比如说加减 微积分
都可以用复数形式来计算
复数形式计算之后
它取实部
就是我原来的
简谐波的运算结果
好 这部分就到此为止
-一.导数与微分
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-二. 积分
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-绪论
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-§1 矢量简介
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-Ch1.质点运动学--习题
-§2质点运动学
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-§3 相对运动-参考系变换
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-习题
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-§1牛顿力学.力
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-§2万有引力定律
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-习题--作业
-§3 牛顿力学应用
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-§4.非惯性系.惯性力(上)
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-习题
--习题
-§4.非惯性系.惯性力(下)
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-习题
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-§1动量.质点动量定理
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-§2质点系动量定理
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-习题
-§3质心和质心运动方程
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-§1动能.功.动能定理
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-Ch4.功和能--习题
-§2保守内力.势能
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-§3机械能定理.机械能守恒
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-习题
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-§4自由碰撞
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-§1质点角动量.质点角动量定理
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-习题--作业
-§2质点系角动量定理
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-§3万有引力场中质点运动
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-§4.刚体 (上)
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-习题
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-§4.刚体 (下)
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-§1应力应变
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-§2.固体形变和流体静力学(上)
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-§2.固体形变和流体静力学(下)
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-Ch6.连续介质力学--习题
-§3理想流体动力学(上)
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-§3理想流体动力学(下)
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-§4粘滞流体动力学(上)
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-§4粘滞流体动力学(下)
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-§5流体阻力(上)
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-§5流体阻力(下)
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-§1自由振动.简谐振动
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-Ch7. 振动和波--习题
-§2阻尼和受迫振动
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-§3简谐振动合成(上)
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-习题
--作业
-§3简谐振动合成(下)
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-§4简谐波
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-习题
--作业
-§5波动方程.波速
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-习题
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-§6衍射反射折射多普勒效应
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-§7简谐波迭加.非谐波传播
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-习题
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-§8驻波
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-习题
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-§1 基本原理
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-§2 L氏坐标变换.速度变换(上)
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-习题--作业
-§2 L氏坐标变换.速度变换(下)
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-§3 相对论动力学基础
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-§4 质量.动量.能量.力相对论变换;不变量
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-§1.基本原理
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-§2史瓦西场中时间与空间(上)
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-§2史瓦西场中时间与空间(下)
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-§3大爆炸宇宙学简介
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