当前课程知识点:力学 > Ch6.连续介质力学 > §4粘滞流体动力学(上) > Video
那么我们现在先提出来
在一维流动的情况下
我们发现
在这流体的内部
出现了剪应力
然后我们就可以推导出
不可压缩的
粘滞流体的动力学方程
我们先把刚才那个剪应力推广
于是得到
粘滞流体里边的应力情况
或者应力状态
粘滞流体的一维的流动的时候
服从牛顿的摩擦定律
我们刚才说已经找到了
它的剪应力的关系式
我们把这个关系式
推广到三维流动
就称之为广义的
牛顿内摩擦定律
前边讲的
是牛顿摩擦定律是指的一维的
现在推广到三维
就称之为广义的
牛顿摩擦定律
假设应力跟应变的速率
是成正比的
而且又假设是
它的这种关系是各项同性的
于是就推广到了三维情况
这个是στxy
指的就是
法线方向为x的平面上
y方向的应力
它跟这个法线方向是y
x方向的应力是相等的
它就等于η乘以偏vx偏y
加上偏vy偏x
类似我们有其他的
三个剪应力
就把刚才那关系式推广
对比固体的弹性关系
我们就是把
固体里边的剪切弹性模量
换成了黏度
把固体里的同样的
剪应力的关系式里面的
这个ξ位移
换成了流体的速度
就变成了不可压缩的
粘滞流体里面
它的剪应力的关系式
这个图就是表示的
固体的应变的图
那么这个xy平面上
固体的剪应变
就是偏ξx偏y
加上偏ξy偏x
那么到了这个流体里面
这就是偏vx偏y
加上偏vy偏x
就把ξ换成了v
把前边的剪切弹性模量
换成了黏度
所以就是
跟那个是完全可以对比的
我们把这个广义的
牛顿的粘滞定律
再还原到我们的一维情况
我们刚才讨论的一维情况是
z是竖直向上的
流体是沿着这个方向
x方向流动
对吧 沿着x方向流动
于是这个剪应力出现在哪儿呢
出现在以z为法线方向的
这个平面
所以它出现在这个平面上
它的什么方向呢
摩擦力是沿着x方向
所以在这个平面上
沿着x方向的剪应力
它应该就属于这个情况的
那么这个情况的话
应该是η偏vz偏x
加上偏vx偏z
在咱们的问题里面
流体的流速
都是沿着x方向流动
所以只有这一项
沿着z方向没有流动
所以这一项是零
于是最后结果就是η偏vx偏z
粘滞性使得在流体的平面上
出现了剪应力
同时
它也产生了正应力
所以正应力也有影响
对不可压缩的流体
那么我的x方向的正应力
等于负P
P是压强
加上2η偏vx偏x
大家注意这就是vx x
这就是偏vx偏x
是这方向流速对x的导数
类似y方向 z方向
它的正应力里边都出现了
粘滞力的影响
所以粘滞力不但产生了
影响了剪应力
还也影响到了正应力
这就是它的三个关系式
其中P是与粘性无关的
各项同性的压强
那么这三项
称为粘性正应力
于是压强仍然等于
三个正应力和的平均值
其中加上负号
于是在流动的粘滞流体内
仍然有各项同性的压强P
一般情况下
粘滞正应力
就这三个粘滞正应力
小于小于压强
于是σx约等于σy
约等于σz
约等于负P
-一.导数与微分
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-二. 积分
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-绪论
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-§1 矢量简介
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-Ch1.质点运动学--习题
-§2质点运动学
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-§3 相对运动-参考系变换
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-习题
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-§1牛顿力学.力
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-§2万有引力定律
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-习题--作业
-§3 牛顿力学应用
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-§4.非惯性系.惯性力(上)
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-习题
--习题
-§4.非惯性系.惯性力(下)
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-习题
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-§1动量.质点动量定理
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-§2质点系动量定理
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-习题
-§3质心和质心运动方程
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-§1动能.功.动能定理
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-Ch4.功和能--习题
-§2保守内力.势能
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-§3机械能定理.机械能守恒
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-习题
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-§4自由碰撞
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-§1质点角动量.质点角动量定理
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-习题--作业
-§2质点系角动量定理
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-习题
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-§3万有引力场中质点运动
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-§4.刚体 (上)
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-习题
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-§4.刚体 (下)
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-习题
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-§1应力应变
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-§2.固体形变和流体静力学(上)
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-§2.固体形变和流体静力学(下)
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-Ch6.连续介质力学--习题
-§3理想流体动力学(上)
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-习题
--习题
-§3理想流体动力学(下)
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-§4粘滞流体动力学(上)
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-习题
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-§4粘滞流体动力学(下)
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-§5流体阻力(上)
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-习题
--习题
-§5流体阻力(下)
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-§1自由振动.简谐振动
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-Ch7. 振动和波--习题
-§2阻尼和受迫振动
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-§3简谐振动合成(上)
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-习题
--作业
-§3简谐振动合成(下)
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-§4简谐波
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-习题
--作业
-§5波动方程.波速
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-习题
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-§6衍射反射折射多普勒效应
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-§7简谐波迭加.非谐波传播
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-习题
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-§8驻波
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-习题
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-§1 基本原理
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-§2 L氏坐标变换.速度变换(上)
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-习题--作业
-§2 L氏坐标变换.速度变换(下)
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-习题
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-§3 相对论动力学基础
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-习题
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-§4 质量.动量.能量.力相对论变换;不变量
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-习题
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-§1.基本原理
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-§2史瓦西场中时间与空间(上)
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-§2史瓦西场中时间与空间(下)
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-§3大爆炸宇宙学简介
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