当前课程知识点:力学 > Ch5.角动量 > §4.刚体 (上) > Video
我们已经应用了
角动量定理
应用了动能定理和机械能定理
下面我们讨论
动量定理的应用
动量定理
可以等价为质心运动方程
所以又是
质心运动方程的应用
那么我们为什么
还要用质心运动方程式动量定理呢
就是我们想
把你在角动量定理里面
没有暴露出来的
在轴上的未知力
把它暴露出来
也就是说我为了求
轴上的未知力
我就要用动量定理和
质心运动定理
也就是求轴上的作用力
首先我们来看原理
回顾一下原理
质点系的动量定理
质点系所受外力的矢量和
等于它总动量的变化率
质心运动定理
就是外力的矢量和
等于总质量乘以质心加速度
这两个是等价的
我们更经常应用的
是质心运动定理
因为它更形象一些
我们来看应用
应用就计算轴上的未知力
咱们看一个例子
咱们就刚才的例子
一个水平的杆
从静止摆下来
让你求谁呢
求这个杆摆到竖直位置的时候
它对轴上的作用力是多少
那么我们在求这个前边
用角动量定理来讨论的时候
它这个轴上的未知力
是不出现的
现在要想让它出现
就必须用动量定理
或者是质心运动定理
现在我们来讨论一下
我们由刚才的讨论
我们知道
这个ω是ϕ的函数
当它转到竖直位的时候ϕ
是等于二分之π
把这个二分之π
代到结果里面去
我们得到
转到竖直位的时候
这个转动角速度
是根号下3g除以l
所以我们知道
转到垂直位的时候
它的角速度是已知的
下面就要求在这一时刻
这个杆对轴的作用力
对杆应用质心运动定理
那么x方向
大家看这是x方向
它所受的外力的矢量和
x方向的外力
只有轴对杆的作用力
Nx 就等于谁呢
等于这个杆它的
x动量的变化率
x动量变化率
用质心运动定理
就等于质量乘以质心的
切向加速度
因为它转到这儿的时候
质心做的是圆周运动
转到这儿的时候
x方向的加速度
就是它的切向加速度
而当转到最低点的时候
质心的切向加速度是零
因为它这个时候速度最大
所以它切向加速度是零
于是Nx就是零
这个是轴对杆的作用力
杆对轴的作用力
等于它的负值
也是零
所以转到最低点的时候
轴对杆的作用力是零
反过来
杆对轴的水平作用力也是零
这是水平方向
再看y方向
y方向是向上的
y方向作用力
一个是轴对杆的作用力Ny
一个是杆受的重力
负的mg
它等于谁呢
等于质量乘以质心的
法向加速度
它的法向加速度
它的质心
到这一点的距离是二分之l
法向加速度
就是二分之ω平方l
于是把这个ω代进来
是二分之三mg
于是这个杆对轴的力
y方向力
就等于轴对杆y方向力的负值
就等于负的二分之五mg
这样的话
我们就用质心运动定理
把这个未知的轴上力
就求出来了
-一.导数与微分
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-二. 积分
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-绪论
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-§1 矢量简介
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-Ch1.质点运动学--习题
-§2质点运动学
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-§3 相对运动-参考系变换
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-习题
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-§1牛顿力学.力
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-§2万有引力定律
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-习题--作业
-§3 牛顿力学应用
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-§4.非惯性系.惯性力(上)
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-习题
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-§4.非惯性系.惯性力(下)
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-习题
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-§1动量.质点动量定理
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-§2质点系动量定理
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-习题
-§3质心和质心运动方程
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-§1动能.功.动能定理
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-Ch4.功和能--习题
-§2保守内力.势能
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-§3机械能定理.机械能守恒
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-习题
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-§4自由碰撞
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-§1质点角动量.质点角动量定理
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-习题--作业
-§2质点系角动量定理
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-习题
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-§3万有引力场中质点运动
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-§4.刚体 (上)
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-习题
--习题
-§4.刚体 (下)
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-习题
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-§1应力应变
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-§2.固体形变和流体静力学(上)
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-§2.固体形变和流体静力学(下)
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-Ch6.连续介质力学--习题
-§3理想流体动力学(上)
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-习题
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-§3理想流体动力学(下)
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-§4粘滞流体动力学(上)
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-习题
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-§4粘滞流体动力学(下)
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-§5流体阻力(上)
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-习题
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-§5流体阻力(下)
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-§1自由振动.简谐振动
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-Ch7. 振动和波--习题
-§2阻尼和受迫振动
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-§3简谐振动合成(上)
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-习题
--作业
-§3简谐振动合成(下)
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-§4简谐波
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-习题
--作业
-§5波动方程.波速
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-习题
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-§6衍射反射折射多普勒效应
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-§7简谐波迭加.非谐波传播
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-习题
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-§8驻波
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-习题
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-§1 基本原理
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-§2 L氏坐标变换.速度变换(上)
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-习题--作业
-§2 L氏坐标变换.速度变换(下)
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-习题
--习题
-§3 相对论动力学基础
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-习题
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-§4 质量.动量.能量.力相对论变换;不变量
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-习题
--习题
-§1.基本原理
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-§2史瓦西场中时间与空间(上)
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-§2史瓦西场中时间与空间(下)
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-§3大爆炸宇宙学简介
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